Иомудская порода
Иому'дская поро'далошадей, древнейшая верховая порода, выведенная туркменским племенем иомудов на территории современной Туркмении. Как и ахалтекинская порода лошадей, происходит от древней туркменской верховой лошади. На протяжении веков подвергалась влиянию многих пород (арабской, ахалтекинской, казахских, монгольской и др.). Иомудские лошади мельче, но компактнее ахалтекинских, с некрупной головой, коротковатой шеей, короткой прямой спиной, сухими прочными конечностями. Средние промеры жеребцов (в см); высота в холке 150,4; косая длина туловища 150,3; обхват груди 165,4; обхват пясти 18,9. Выносливы, приспособлены к пастбищному содержанию и работе под седлом и в упряжи на с.-х. и транспортных работах в зоне жарких пустынь и горных условиях. По резвости И. п. занимает одно из первых мест среди отечественных верховых пород. И. п. издавна используется как улучшающая в Туркменской ССР, Каракалпакской АССР, в южных и юго-западных районах Казахстана. Основной репродуктор племенного поголовья иомудских лошадей - Ташаузская государственная заводская конюшня (Туркменская ССР).
Лит.:Книга о лошади, под ред. С. М. Будённого, т. 1, М., 1952, с. 505-512.
Б. Салихов.
Жеребец иомудской породы.
Иомуты
Иому'ты,иомуды, туркменское племя; см. Туркмены .
Ион
Ио'н,см. Ионы .
Ионава
Ио'нава,город, центр Ионавского района Литовской ССР. Расположен у впадения р. Швянтойи в р. Нярис (приток Нямунаса). Ж.-д. станция на линии Вильнюс - Шяуляй, в 117 кмк С.-З. от Вильнюса. 14 тыс. жителей (1970). В 1960-64 построен завод азотных удобрений, предприятия стройматериалов, мебельный комбинат, молочный завод. Образован в 18 в.
Ионаи Мицумаса
Иона'иМицумаса (1880, префектура Ивате, - 1948), японский военно-морской и государственный деятель, адмирал. Окончил Морскую академию. В 1936 командовал японским ВМФ. В 1937-39 военно-морской министр, в январе - июле 1940 премьер-министр. С июля 1944 заместитель премьер-министра и военно-морской министр. В апреле - августе 1945 военно-морской министр.
Ионгкинд Ян Бартолд
Ио'нгкинд(Jongkind) Ян Бартолд (1819-91), голландский живописец; см. Йонгкинд Я. Б.
Ионеско Эжен
Ионе'ско(Ionesco) Эжен (р. 26.11.1912, Слатина, Румыния), французский драматург, один из основателей модернистского «театра абсурда». Член Французской академии (1970). Румын по происхождению. С 1938 живёт во Франции. В ранних гротескных фарсах и аллегориях, пародируя алогизм языковых штампов и автоматизм трафаретного мещанского мышления, И. выворачивает наизнанку обычные житейские ситуации, придаёт им буффонадно-нелепый вид («Лысая певица», постановка 1950, издание 1953; «Стулья», постановка 1952, издание 1954; «Амедей, или Как от него избавиться», постановка и издание 1954). В более поздних пьесах-притчах И. пытался перейти от критики выхолощенного языка и конформистского сознания к критике бюрократического тоталитаризма и фашистского одичания буржуазного обывателя; однако социальное зло, с которым сталкивается индивидуалист-одиночка, у И. приобретает метафизический облик («Убийца по призванию», постановка и издание 1958; «Носорог», издание 1959; «Воздушный пешеход», постановка и издание 1963; рус. пер. 1967). В дальнейшем черты действительности, подвергавшиеся прежде у И. сатирическому обличению, вытесняются из его пьес произвольными фантасмагориями, смятение и мрачность увеличиваются, толкая И.-драматурга к перепевам декадентских мотивов («Жажда и голод», постановка и издание 1966; переделка «Макбета» У. Шекспира, 1972), а И.-публициста - к озлобленному брюзжанию по поводу мироустройства и истерическим нападкам на социалистический лагерь.
Соч.: Thйвtre, [v.] 1-4, P., [1954-66]; La photo du colonel, P., 1962; Notes et contre-notes, [P., 1966]; в рус. пер. - Носорог, послесл. Н. Наумова, «Иностранная литература», 1965, № 9; Гнев, «Искусство кино», 1966, № 9; Хамелеон пастуха, «Вопросы литературы», 1969, № 8.
Лит.:Бояджиев Г., Театральный Париж сегодня, [М.], 1960; Михеева А., Когда по сцене ходят носороги... Театр абсурда Э. Ионеско, М., 1967; Проскурникова Т. Б., Французская антидрама (50-60-е годы), М., 1968; Benmussa S., Eugйne lonesco, P., 1966; Donnard J. Н., lonesco dramaturge ou >artisan et ie dйmon, P., 1966; Serreau G., Histoire du «nouveau thйвtre», P., 1966; Thйвtre franзais aujourhui, [v.] 1-2. [Составление, вступ. ст. и биографич. справки о писателях Л. Зониной, Moscou], 1969; Ревзина О. Г., Ревзин И. И., Семиотический эксперимент на сцене, «Уч. зап. Тартуского университета». 1971, в. 5.
Ионеску-Шишешти Георге
Ионе'ску-Шише'шти(lonescu-^i_e_ti) Георге (16.10.1885, Шишешти, - 4.6.1967, Бухарест), румынский учёный, агроном, заслуженный деятель науки СРР (1962), действительный член АН СРР (1936). В 1959-63 вице-президент АН СРР. Член-корреспондент ВАСХНИЛ (1957). Профессор Института агрономии в Бухаресте (1920-1958). Основатель и руководитель Научно-исследовательского института агрономии (1928-48). Занимался исследованием почв в Румынии. Внёс значительный вклад в области селекции и агротехники с.-х. культур. Вывел сорт пшеницы А 15. Государственная премия СРР (1958).
Соч.: Fenomene de distrugere _i reconstituire a solurilor, Buc., 1925; Cultura griului, в кн.: Probleme actuale de biologie _tiince _i agricole, Buc., 1938; Agrotehnica, Buc., 1947; Cultura porumbului, Buc., 1955; Agrotehnica, v. 1-2, Buc., 1958.
Ионизационная камера
Ионизацио'нная ка'мера,прибор для исследования и регистрации ядерных частиц и излучении, действие которого основано на способности быстрых заряженных частиц вызывать ионизацию газа. И. к. представляет собой воздушный или газовый электрический конденсатор, к электродам которого приложена разность потенциалов V. При попадании ионизирующих частиц в пространство между электродами там образуются электроны и ионы газа, которые, перемещаясь в электрическом поле, собираются на электродах и фиксируются регистрирующей аппаратурой. Наиболее простой является И. к. с параллельными плоскими электродами (дисками). Диаметр диска в несколько раз превышает расстояние между ними. В цилиндрической И. к. электроды - два коаксиальных цилиндра, один из которых заземлён и служит корпусом И. к. ( рис. 1 ). Сферическая И. к. состоит из 2 концентрических сфер (иногда внутренний электрод - стержень).
Различают И. к. то'ковые и импульсные. В токовых И. к. гальванометром измеряется сила тока I, создаваемого электронами и ионами ( рис. 2 ). Зависимость Iот V( рис. 3 ) - вольтамперная характеристика И. к. - имеет горизонтальный участок AB, где ток не зависит от напряжения (ток насыщения I 0). Это соответствует полному собиранию на электродах И. к. всех образовавшихся электронов и ионов. Участок ABобычно является рабочей областью И. к. То'ковые И. к. дают сведения об общем интегральном количестве ионов, образовавшихся в 1 сек. Они обычно используются для измерения интенсивности излучений и для дозиметрических измерений (см. Дозиметрические приборы ). Так как ионизационные токи в И. к. обычно малы (10 -10-10 -15 а), то они усиливаются с помощью усилителей постоянного тока.
В импульсных И. к. регистрируются и измеряются импульсы напряжения, которые возникают на сопротивлении R( рис. 4 ) при протекании по нему ионизационного тока, вызванного прохождением каждой частицы. Амплитуда и длительность импульсов зависят от величины R, а также от ёмкости С( рис. 4 ). Для импульсной И. к., работающей в области тока насыщения, амплитуда импульса пропорциональна энергии E, потерянной частицей в объёме И. к. Обычно объектом исследования для импульсных И. к. являются сильно ионизирующие короткопробежные частицы, способные полностью затормозиться в межэлектродном пространстве (a-частицы, осколки делящихся ядер). В этом случае величина импульса И. к. пропорциональна полной энергии частицы и распределение импульсов по амплитудам воспроизводит распределение частиц по энергиям, т. е. даёт энергетический спектр частиц. Важная характеристика импульсной И. к. - её разрешающая способность, т. е. точность измерения энергии отдельной частицы. Для a-частиц с энергией 5 Мэвразрешающая способность достигает 0,5%.
В импульсном режиме работы важно максимально сократить время t срабатывания И. к. Подбором величины Rможно добиться того, чтобы импульсы И. к. соответствовали сбору только электронов, гораздо более подвижных, чем ионы. При этом удаётся значительно уменьшить длительность импульса и достичь t ~ 1 мксек.
Варьируя форму электродов И. к., состав и давление наполняющего её газа, обеспечивают наилучшие условия для регистрации определённого вида излучении. В И. к. для исследования короткопробежных частиц источник помещают внутри камеры или в корпусе делают тонкие входные окошки из слюды или синтетических материалов. В И. к. для исследования гамма-излучений ионизация обусловлена вторичными электронами, выбитыми из атомов газа или стенок И. к. Чем больше объём И. к., тем больше ионов образуют вторичные электроны. Поэтому для измерения g-излучении малой интенсивности применяют И. к. большого объёма (несколько ли более).
И. к. может быть использована и для измерений нейтронов. В этом случае ионизация вызывается ядрами отдачи (обычно протонами), создаваемыми быстрыми нейтронами, либо a-частицами, протонами или g-квантами, возникающими при захвате медленных нейтронов ядрами 10B, 3He, 113Cd. Эти вещества вводятся в газ или стенки И. к. Для исследования частиц, создающих малую плотность ионизации, используются И. к. с газовым усилением (см. Пропорциональный счётчик ). И. к. применяют также при исследовании космических лучей (см. Калориметр ионизационный ).
Лит.:Калашникова В. И., Козодаев М. С., Детекторы элементарных частиц, М., 1966 (Экспериментальные методы ядерной физики, ч. 1); Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, под ред. К. Зигбана, пер. с англ., в. 1, М., 1969.
К. П. Митрофанов.
Рис. 4. Схема включения импульсной ионизационной камеры: С - ёмкость собирающего электрода; R - сопротивление.
Рис. 3. Вольтамперная характеристика ионизационной камеры.
Рис. 2. Схема включения токовой ионизационной камеры: V - напряжение на электродах камеры; G - гальванометр, измеряющий ионизационный ток.
Рис. 1. Сечение цилиндрической ионизационной камеры: 1 - цилиндрический корпус камеры, служащий отрицательным электродом; 2 - цилиндрический стержень, служащий положительным электродом; 3 - изоляторы.
Ионизационный манометр
Ионизацио'нный мано'метр,ионизационный вакуумметр, манометр, действие которого основано на измерении интенсивности ионизации газа, пропорциональной измеряемому давлению. См. Вакуумметрия .
Ионизационный потенциал
Ионизацио'нный потенциа'л,потенциал ионизации, физическая величина, определяемая отношением наименьшей энергии, необходимой для однократной ионизации атома (или молекулы), находящегося в основном состоянии, к заряду электрона. И. п. - мера энергии ионизации, которая равна работе вырывания электрона из атома или молекулы и характеризует прочность связи электрона в атоме или молекуле. И. п. принято выражать в в, численно он равен энергии ионизации в эв.
Значения И. п. могут быть определены экспериментально при исследовании ионизации, вызываемой электронным ударом (см. Франка - Герца опыт ), а также измерением энергии фотонов при фотоионизации. Наиболее точные значения И. п. для атомов и простейших молекул могут быть получены из спектроскопических данных об уровнях энергии и их схождении к границе ионизации (см. Атом ).
Для атомов значения первого И. п., соответствующего удалению наиболее слабо связанного электрона из нейтрального атома в основном состоянии, составляют от 3,894 вдля Cs до 24,587 вдля He. Они периодически изменяются в зависимости от атомного номера Z( см. рис.). Первые И. п. молекул того же порядка величины, что и для атомов, и обычно составляют от 5 до 15 в. И. п. возрастает при повышении степени ионизации атома. Например, И. п. для нейтрального атома Li равен 5,392 в(первый И. п.), для Li +- 75,638 в(второй И. п.) и для Li ++- 122,451 в(третий И. п.).
Лит.:Шпольский Э. В., Атомная физика, т. 1, 5 изд., М., 1963; Moore Ch. Е., lonization potentials and ionization limits derived from the analysis of optical spectra, NSRDS-NBS 34, Wash., 1970.
М. А. Ельяшевич.
Кривая изменения ионизационных потенциалов в зависимости от атомного номера Z. С увеличением Z значение ионизационного потенциала в пределах одного периода возрастает, а в пределах одной группы - падает. Точки на кривой соответствуют химическим элементам.
Ионизация
Иониза'ция,образование положительных и отрицательных ионов и свободных электронов из электрически нейтральных атомов и молекул. Термином «И.» обозначают как элементарный акт (И. атома, молекулы), так и совокупность множества таких актов (И. газа, жидкости).
1) И. в газе и жидкости. Для разделения нейтрального невозбуждённого атома (молекулы) на две или более заряженные частицы, т. е. для его И., необходимо затратить энергию И. W.Для всех атомов данного элемента (или молекул данного химического соединения), ионизующихся из основного состояния одинаковым образом (с образованием одинаковых ионов), энергия И. одинакова. Простейший акт И. - отщепление от атома (молекулы) одного электрона и образование положительного иона. Свойства частицы по отношению к такой И. характеризуют её ионизационным потенциалом , представляющим собой энергию И., деленную на заряд электрона.
Присоединение электронов к нейтральным атомам или молекулам (образование отрицательного иона), в отличие от других актов И., может сопровождаться как затратой, так и выделением энергии; в последнем случае говорят, что атомы (молекулы) данного вещества обладают сродством к электрону .
Если энергия И. Wсообщается ионизуемой частице другой частицей (электроном, атомом или ионом) при их столкновении, то И. называется ударной. Вероятность ударной И. (характеризуемая эффективным поперечным сечением И.) зависит от рода ионизуемых и бомбардирующих частиц и от кинетической энергии последних E к: до некоторого минимального (порогового) значения E кэта вероятность равна нулю, при увеличении E квыше порога она вначале быстро возрастает, достигает максимума, а затем убывает ( рис. 1 ). Если энергии, передаваемые ионизуемым частицам в столкновениях, достаточно велики, возможно образование из них, наряду с однозарядными, и многозарядных ионов (многократная И.) ( рис. 2 ). При столкновениях атомов и ионов с атомами может происходить И. не только бомбардируемых, но и бомбардирующих частиц. Это явление известно под названием «обдирки» пучка частиц; налетающие нейтральные атомы, теряя свои электроны, превращаются в ионы, а у налетающих ионов заряд увеличивается. Обратный процесс - захват электронов от ионизуемых частиц налетающими положительными ионами называется перезарядкой ионов (см. также Столкновения атомные ).
В определённых условиях частицы могут ионизоваться и при столкновениях, в которых передаётся энергия, меньшая W: сначала атомы (молекулы) возбуждаются ударами, после чего для их И. достаточно сообщить им энергию, равную разности Wи энергии возбуждения. Таким образом, «накопление» необходимой для И. энергии осуществляется в нескольких последовательных столкновениях. Подобная И. называется ступенчатой. Она возможна, если столкновения происходят столь часто, что частица в промежутке между двумя соударениями не успевает потерять энергию, полученную в первом из них (достаточно плотные газы, высокоинтенсивные потоки бомбардирующих частиц). Кроме того, механизм ступенчатой И. очень существен в случаях, когда частицы ионизуемого вещества обладают метастабильными состояниями , т. е. способны относительно долгое время сохранять энергию возбуждения.
И. может вызываться не только частицами, налетающими извне. Когда энергия теплового движения атомов (молекул) вещества достаточно велика, они могут ионизовать друг друга при взаимных столкновениях - происходит термическая И. Значительной интенсивности она достигает при температурах ~10 3-10 4K, например в пламени, в дуговом разряде , ударных волнах , в звёздных атмосферах. Степень термической И. газа как функцию его температуры и давления можно оценить из термодинамических соображений (см. Саха формула ).
Процессы, в которых ионизуемые частицы получают энергию И. от фотонов (квантов электромагнитного излучения), называют фотоионизацией. Если атом (молекула) невозбуждён, то энергия ионизующего фотона hn ( h- Планка постоянная , n - частота излучения) должна быть не меньше энергии И. W.Для всех атомов и молекул в газах и жидкостях Wтакова, что этому условию удовлетворяют лишь ультрафиолетовые и более жёсткие фотоны. Однако фотоионизацию наблюдают и при hn < W,например при облучении видимым светом. Объясняется это тем, что она может иметь характер ступенчатой И.: сначала поглощение одного фотона возбуждает частицу, после чего взаимодействие со следующим фотоном приводит к И. В отличие от ударной И., вероятность фотоионизации максимальна именно при пороговой энергии фотона hn < W, а затем с ростом n падает. Максимум сечения фотоионизации в 100-1000 раз меньше, чем при ударной И. Меньшая вероятность компенсируется во многих процессах фотоионизации значительной плотностью потока фотонов, и число актов И. может быть очень большим.
Если разность hn - Wотносительно невелика, то фотон поглощается в акте И. Фотоны больших энергий (рентгеновские, g-кванты), затрачивая при И. часть энергии D E, изменяют свою частоту на величину Dn = D E/h(см. Комптона эффект ). Такие фотоны, проходя через вещество, могут вызвать большое число актов фотоионизации. Разность D E- W(или hn - Wпри поглощении фотона) превращается в кинетическую энергию продуктов И., в частности свободных электронов, которые могут совершать вторичные акты И. (уже ударной).
Большой интерес представляет И. лазерным излучением. Его частота, как правило, недостаточна для того, чтобы поглощение одного фотона вызвало И. Однако чрезвычайно высокая плотность потока фотонов в лазерном пучке делает возможной И., обусловленную одновременным поглощением нескольких фотонов (многофотонная И.). Экспериментально в разреженных парах щелочных металлов наблюдалась И. с поглощением 7-9 фотонов. В более плотных газах лазерная И. происходит комбинированным образом. Сначала многофотонная И. освобождает несколько «затравочных» электронов. Они разгоняются полем световой волны, ударно возбуждают атомы, которые затем ионизуются светом, но с поглощением меньшего числа фотонов.
Фотоионизация играет существенную роль, например, в процессах И. верхних слоев атмосферы (см. Ионосфера ), в образовании стримеров при пробое электрическом газа и т. д.
Ионизованные газы и жидкости обладают электропроводностью , что, с одной стороны, лежит в основе разнообразных применений процессов И., а с другой стороны, даёт возможность измерять степень И. этих сред, т. е. отношение концентрации заряженных частиц в них к исходной концентрации нейтральных частиц.
Процессом, обратным И., является рекомбинация ионов и электронов - образование из них нейтральных атомов и молекул. Защищенный от внешних воздействий газ при обычных температурах в результате рекомбинации очень быстро переходит в состояние, в котором степень его И. пренебрежимо мала. Поэтому поддержание заметной И. в газе возможно лишь при действии внешнего ионизатора (потоки частиц, фотонов, нагревание до высокой температуры). При определённой концентрации заряженных частиц ионизованный газ превращается в плазму , резко отличающуюся по своим свойствам от газа нейтральных частиц.
Особенность И. жидких растворов состоит в том, что в них молекулы растворённого вещества распадаются на ионы уже в самом процессе растворения без всякого внешнего ионизатора, за счёт взаимодействия с молекулами растворителя. Взаимодействие между молекулами приводит к самопроизвольной И. и в некоторых чистых жидкостях (вода, спирты, кислоты). Этот дополнительный механизм И. в жидкостях называется электролитической диссоциацией .
2) И. в твёрдом теле - процесс превращения атомов твёрдого тела в заряженные ионы, связанный с переходом электронов из валентной зоны кристалла в зону проводимости (в случае примесных атомов - с потерей или захватом ими электронов). Энергия И. Wв твёрдом теле имеет величину порядка ширины запрещенной зоны E ¶(см. Твёрдое тело ). В кристаллах с узкой запрещенной зоной электроны могут приобретать Wза счёт энергии тепловых колебаний атомов (термическая И.); при фотоионизации необходимые энергии сообщаются электронам проходящими через твёрдое тело (или поглощаемыми в нём) фотонами. И. происходит также, когда через тело проходит поток заряженных (электроны, протоны) или нейтральных (нейтроны) частиц.
Особый интерес представляет ударная И. в сильном электрическом поле, наложенном на твёрдое тело. В таком поле участвующие в электропроводности электроны в зоне проводимости могут приобрести кинетические энергии большие, чем E ¶, и «выбивать» электроны из валентной зоны, где они не участвуют в электропроводности. При этом в валентной зоне образуются дырки , а в зоне проводимости вместо каждого «быстрого» электрона появляется два «медленных», которые, ускоряясь в поле, могут, в свою очередь, стать «быстрыми» и вызвать И. Вероятность ударной И. возрастает с ростом напряжённости электрического поля. При некоторой критической напряжённости ударная И. приводит к резкому увеличению плотности тока, т. е. к электрическому пробою твёрдого тела.
Лит.:Грановский В. Л., Электрический ток в газе. Установившийся ток, М., 1971; Месси Г., Бархоп Е., Электронные и ионные столкновения, пер. с англ., М., 1958; Энгель А., Ионизованные газы, пер. с англ., М., 1959; Федоренко Н. В., Ионизация при столкновениях ионов с атомами, «Успехи физических наук», 1959, т. 68, в. 3; Атомные и молекулярные процессы, под ред. Д. Бейтса, пер. с англ., М., 1964; Вилесов Ф. И., Фотоионизация газов и паров вакуумным ультрафиолетовым излучением, «Успехи физических наук», 1963, т. 81, в. 4; Райзер Ю. П., Пробой и нагревание газов под действием лазерного луча, там же, 1965, т. 87, в. 1; Физика твёрдого тела, сб. статей, №2, М.-Л., 1959; Вул Б. М., О пробое переходных слоев в полупроводниках, «Журнал технической физики», 1956, т. 26, в, 11; Келдыш Л. В., Кинетическая теория ударной ионизации в полупроводниках, «Журнал экспериментальной и теоретической физики», 1959, т.37, в. 3.
Рис. 1. Ионизация атомов и молекул водорода электронным ударом: 1 - атомы H; 2 - молекулы H 2(экспериментальные кривые).
Рис. 2. Ионизация аргона ионами He+. На оси абсцисс отложена скорость ионизующих частиц. Пунктирные кривые - ионизация аргона электронным ударом.
Ионизация поверхностная
Иониза'ция пове'рхностная,см. Поверхностная ионизация .
Ионизирующие излучения
Ионизи'рующие излуче'ния,ионизующие излучения, излучения, взаимодействие которых со средой приводит, в конечном счёте, к ионизации атомов и молекул. К И. и. относятся: электромагнитное излучение, потоки a-частиц, электронов, позитронов, протонов, нейтронов и др. заряженных и нейтральных частиц. Заряженные частицы ионизуют атомы среды непосредственно при столкновениях, если их кинетическая энергия достаточна для ионизации . При прохождении через среду потоков нейтральных частиц (нейтронов) или фотонов (квантов рентгеновского и g-излучений) ионизация обусловлена вторичными заряженными частицами, возникающими в результате взаимодействия первичных частиц со средой.
И. и. играют большую роль в различных физических и химических процессах, в биологии, медицине, сельском хозяйстве и промышленности. Многие химические реакции под влиянием И. и. осуществляются с большей лёгкостью или протекают при значительно меньших температурах и давлениях (см. Радиационная химия ). И. н. применяются для стерилизации, пастеризации и хранения пищевых продуктов, фармацевтических препаратов и т. д. В результате действия И. и. можно получить разнообразные мутации у микроорганизмов и растений (см. Биологическое действие ионизирующих излучений ).
Одновременно И. и. действуют разрушительным образом на вещество (см., например, Радиационные эффекты в твёрдом теле , Доза , Радиобиология , Лучевая терапия ). О регистрации И. и. см. в ст. Детекторы ядерных излучений .