БСЭ. Большая Советская Энциклопедия (ФЕ)

d-металлах обладает гораздо большей плотностью энергетических уровней, что благоприятствует действию обменных сил и приводит к появлению намагниченного состояния в Fe, Со, Ni и в их многочисленных сплавах.
        Конкретные теоретические расчёты различных свойств ферромагнетиков проводятся как в квазиклассическом феноменологическом приближении, так и с помощью более строгих квантовомеханических атомных моделей. В первом случае обменное взаимодействие, приводящее к Ф., учитывается введением эффективного молекулярного поля (Б. Л. ,1897; П. ,1907), энергия Uкоторого квадратично зависит от J:
       U= -NA( J slJ s0) 2
      где N –число магнитно-активных атомов в образце, А –постоянная молекулярного поля ( А> 0), J s0–намагниченность насыщения при температуры. Уточнение этой трактовки Ф. дала квантовая механика, раскрыв электрическую обменную природу постоянной А(Я. И. ,В. ,1928). В частности, при низких температурах ( Т< Q) удалось провести более точный квантовый расчёт (Ф. ,1930), показавший, что уменьшение самопроизвольной намагниченности J s0ферромагнетика с ростом температуры можно в первом приближении описывать как возникновение элементарных магнитных возбуждений – ,носящих название или ферромагнонов. Каждый ферромагнон даёт уменьшение J s0на величину магнитного момента одного узла решётки. Число ферромагнонов растет с нагреванием ферромагнетика пропорционально T 3/2, поэтому температурная зависимость J sимеет вид:
       J s= J s0(1 - a T 3/2) ,
      где коэффициент (имеет порядок 10 -6 К -3/2и зависит от параметра обменного взаимодействия.
        В отсутствие внешнего магнитного поля ( Н= 0) термодинамически устойчивому состоянию макроскопического ферромагнитного образца отвечает размагниченное состояние, ибо в противном случае на поверхности образца, как правило, возникают магнитные полюсы, создающие т. н. размагничивающее поле H 0,с которым связана большая положительная энергия. В то же время обменное взаимодействие стремится создать магнитный порядок с J&sup1; 0. В результате борьбы этих противоположных тенденций происходит разбиение ферромагнитного образца на –области однородной намагниченности. Теория Ф. качественно определяет размеры и форму доменов, которые зависят от конкуренции различных взаимодействий в кристалле ферромагнетика (Л. Д. и Е. М. ,1935). Равновесная структура доменов при J= 0 отвечает замкнутости магнитных потоков внутри образца. Между доменами существуют переходные слои конечной толщины, в которых J sнепрерывно меняет своё направление. На образование этих слоев затрачивается положительная энергия, но она меньше энергии поля H 0,которая возникла бы в отсутствие доменов. При некоторых критически малых размерах ферромагнитных образцов образование в них нескольких доменов может стать энергетически невыгодным, и тогда такие мелкие ферромагнитные частицы оказываются при Т< Q однородно намагниченными (т. н. однодоменные частицы).
        Кривые намагничивания и петли гистерезиса в ферромагнетиках определяются изменениями объёма доменов с различными ориентациями J s в них за счёт смещения границ доменов, а также вращения векторов J sдоменов (см. ) .Магнитную восприимчивость ферромагнетиков можно приближённо представить в виде суммы: c = c смещ+ c вращ.анализ кривых намагничивания J( H) показывает, что в слабых полях c смещ> c вращ, а В сильных (после крутого подъёма кривой) c вращ> c смещ. Особый характер имеют процессы намагничивания и распределение намагниченности в .Из-за чувствительности доменной структуры и процессов намагничивания к строению кристаллов общая количественная теория кривых намагничивания ферромагнетиков пока находится в незавершённом состоянии. Обычно для определения зависимости J( Н) пользуются качественными физическими представлениями, лишь в случае идеальных монокристаллов в области, где c вращ> c смещ., возможен строгий количественный расчёт (Н. С. Акулов, 1928).
        Теория кривых намагничивания и петель гистерезиса важна для разработки новых и улучшения существующих .
        Связь Ф. с многими немагнитными свойствами вещества позволяет по данным измерений магнитных свойств получить информацию о различных тонких специфических особенностях электронной структуры кристаллов. Поэтому Ф. интенсивно исследуют на электронном и ядерном уровнях, применяя электронный , , ,рассеяние на ферромагнитных кристаллах различного типа корпускулярных излучений (с учётом влияния магнитных моментов взаимодействующих частиц) и т.д. В 70-е гг. 20 в. возникли интересные контакты Ф. с физикой элементарных частиц и астрофизикой. Здесь следует упомянуть об изучении в ферромагнетиках явлений аннигиляции позитронов, образования и позитрония (см. ) ,рассеяния мюонов, а в астрофизике – о проблеме магнетизма нейтронных звёзд ( ) .
      
         Лит.:Акулов Н. С., Ферромагнетизм, М. – Л., 1939; Бозорт Р., Ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956; Вонсовский С. В., Шур Я. С., Ферромагнетизм, М. – Л., 1948; Дорфман Я. Г., Магнитные свойства и строение вещества, М., 1955; Туров Е. А., Физические свойства магнитоупорядоченных кристаллов, М., 1963; Теория ферромагнетизма металлов и сплавов. Сб., пер. с англ., М., 1963; Ахиезер А. И., Барьяхтар В. Г., Пелетминский С. В., Спиновые волны, М., 1967: Туров Е. А., Петров М. П., Ядерный магнитный резонанс в ферро- и антиферромагнетиках, М., 1969; Сверхтонкие взаимодействия в твердых телах, пер. с англ., М., 1970; Вонсовский С. В., Магнетизм. М., 1971; Becker R., Doring W., Ferromagnetismus, B., 1939; Kneller E., Ferromagnetismus, B., 1962; Magnetism, v. 1–4, N. Y. – L., 1963–66; Amorphous magnetism, L. – N. Y., 1973; Goodenough J. B., Magnetism and the Chemical Bond, N. Y. – L., 1963.
         С. В. Вонсовский.

      Рис. 2. Кривая безгистерезисного намагничивания (0 В m) и петля гистерезиса поликристаллического железа. Значению индукции В mсоответствует намагниченность насыщения J s.

      Рис. 1. Ферромагнитная (коллинеарная) атомная стуктура гранецентрированной кубической решётки ниже точки Кюри Q; стрелками обозначены направления атомных магнитных моментов; J s— вектор суммарной намагниченности.

      Рис. 3. Зависимость намагниченности J от напряжённости магнитного поля Н для трёх главных кристаллографических осей монокристалла железа (тип решётки — объёмно-центрированная кубическая, [100] — ось лёгкого намагничивания).

      Рис. 4. Схематическое изображение температурной зависимости намагниченности насыщения J sферромагнетика, Q — точка Кюри.

Ферромагнетизм слабый

       Ферромагнети'зм сла'бый,см. .

Ферромагнетики

       Ферромагне'тики,вещества (как правило, в твёрдом кристаллическом состоянии), в которых ниже определённой температуры ( Q) устанавливается ферромагнитный порядок магнитных моментов атомов или ионов (в неметаллических кристаллах) или моментов коллективизированных электронов (в металлических кристаллах, см. ) .Среди химических элементов ферромагнитны Fe, Со и Ni (3 d-металлы) и редкоземельные металлы Gd, Tb, Dy, Но, Er (табл. 1).
        Табл. 1. — Ферромагнитные металлы
Металлы Q, К J s0, гс* Fe 1043 1735,2 Co 1403 1445 Ni 631 508,8 Gd 289 1980 Tb 223 2713 Dy 87 1991,8 Ho 20 3054,6 Er 19,6 1872,6       * J s0–намагниченность единицы объёма при абсолютном нуле температуры.
        Для 3 d-металлов и Gd характерна коллинеарная ферромагнитная атомная структура, а в остальных редкоземельных Ф. – неколлинеарная (спиральная и др.; см. ) .Ферромагнитны также многочисленные металлические бинарные и более сложные (многокомпонентные) сплавы и соединения упомянутых металлов между собой и с др. неферромагнитными элементами, сплавы и соединения Cr и Mn с неферромагнитными элементами (т. н. Гейслеровы сплавы), соединения ZrZn 2и Zr xM 1-xZn 2(где М – это Ti, Y, Nb или Hf, 0 Ј xЈ 1) ,Au 4V, Sc 3In и др. (табл. 2), а также некоторые соединения металлов группы актинидов (например, UH 3).
        Табл. 2. — Ферромагнитные соединения
Соединения Q, К Соединения Q, К Fe 3AI 743 TbN 43 Ni 3Mn 773 DyN 26 FePd 3 705 EuO 77 MnPt 3 350 MnB 578 CrPt 3 580 ZrZn 2 35 ZnCMn 3 353 Au 4V 42–43 AlCMn 3 275 Sc 3ln 5–6         Особую группу Ф. образуют сильно разбавленные растворы замещения парамагнитных атомов, например Fe или Со в диамагнитной матрице Pd. В этих веществах атомные магнитные моменты распределены неупорядоченно (при наличии ферромагнитного порядка отсутствует атомный порядок). Ферромагнитный порядок обнаружен также в аморфных (метастабильных) металлических сплавах и соединениях, аморфных полупроводниках, в обычных органических и неорганических стеклах, халькогенидах (сульфидах, селенидах, теллуридах) и т.п. Число известных неметаллических Ф. пока невелико. Это, например, ионные соединения типа La 1-xCa xMnO 5(0,4 > x> 0,2), EuO, Eu 2SiO 4, EuS, EuSe, EuI 2, CrB 3и т.п. У большинства из них точка Кюри лежит ниже 1 К. Только у соединений Eu, халькогенидов, CrB 3значение Q ~ 100 К.
        Лит. см.при ст. .
         С. В. Вонсовский.

Ферромагнин

       Ферромагни'н,то же, что .

Ферромагнитная плёнка

       Ферромагни'тная плёнка,см. .

Ферромагнитный резонанс

       Ферромагни'тный резона'нс,одна из разновидностей электронного магнитного резонанса; проявляется в избирательном поглощении энергии электромагнитного поля при частотах, совпадающих с собственными частотами w 0прецессии магнитных моментов электронной системы ферромагнитного образца во внутреннем эффективном магнитном поле Н эф.Ф. р. в более узком смысле – возбуждение колебаний типа однородной (во всём объёме образца) прецессии вектора намагниченности J( с волновым вектором k= 0), вызываемое магнитным СВЧ-полем H ^, перпендикулярным постоянному намагничивающему полю H 0. Однородный Ф. р., как и (ЭПР), может быть обнаружен методами магнитной .Поскольку магнитная СВЧ-восприимчивость (а следовательно, и поглощение) пропорциональна статической c 0= J s /H 0 ,где J s– намагниченность насыщения ферромагнетика, то при Ф. р. поглощение на несколько порядков больше, чем при ЭПР. Благодаря спонтанной намагниченности ферромагнетика поле Н эфможет существенно отличаться от внешнего поля H 0(из-за и размагничивающих эффектов поверхности образца; см. ) ,обычно Н эф(0 даже при H 0= 0 («естественный» Ф. р.). Основные характеристики Ф. р. – резонансные частоты, релаксация, форма и ширина линий поглощения, нелинейные эффекты – определяются коллективной многоэлектронной природой .Квантовомеханическая теория Ф. р. приводит к тому же выражению для частоты Ф. р. w 0, как и классическому рассмотрение w 0= g Н эф,где g = gm Б/ – , g –фактор спектроскопического расщепления ( ) ,m Б– Бора,  = h/2p – .Через Н эфчастота w 0зависит от формы образца, от ориентации H 0относительно осей симметрии кристалла и от температуры. Наличие доменной структуры в ферромагнетике усложняет Ф. р., приводя к возможности появления нескольких резонансных пиков.
        Обычно имеют дело с неоднородным Ф. р. – возбуждением магнитным СВЧ-полем неоднородных типов коллективных колебаний J s(спиновых волн с k&sup1; 0), специфичных именно для ферромагнетиков. Существование нескольких типов резонансных колебаний, ветвей Ф. р. (спиновых волн с k&sup1; 0), наряду с колебаниями типа однородной прецессии (с k= 0) совершенно меняет характер магнитной релаксации и уширения линий поглощения при Ф. р. по сравнению с ЭПР. С квантовомеханической точки зрения процессы релаксации описываются как рассеяние спиновых волн друг на друге, на тепловых колебаниях ( ) и на электронах проводимости (в металлах). Например, при однородном Ф. р. релаксация проявляется в уширении его линии поглощения на величину Dw 0= , где t 0– время релаксации, т. е. среднее «время жизни» спиновой волны с k= 0 .Ширина линии D Ндля различных ферромагнетиков меняется в пределах от 0,1 до 10 3 э. Основную роль в уширении линии играют статические неоднородности: примесные атомы, поры, ,мельчайшие шероховатости на поверхности образца. Наиболее узкая линия (с D Н= 0,53 э) наблюдалась в монокристалле соединения Y 3Fe 5O 12– иттриевом со структурой граната. В металлических ферромагнетиках один из главных механизмов уширения линий Ф. р. связан со : СВЧ-поле из-за вихревых токов становится неоднородным и поэтому возбуждает широкий спектр спиновых волн. Существенную роль в рассеянии спиновых волн в металлических ферромагнетиках играет также взаимодействие волн с электронами проводимости. Ширина наиболее узкой линии Ф. р. в металлических ферромагнетиках по порядку величины составляет 10 э.
        Нелинейные эффекты Ф. р. определяются связью между однородной прецессией магнитных моментов и неоднородными типами колебаний, которые отсутствуют при ЭПР. Из-за указанной связи при увеличении амплитуды напряжённости магнитного поля Н ^до некоторой критической величины Н ^, крначинается быстрый (экспоненциальный) рост колебаний с определёнными волновыми числами (т. н. нестабильное возбуждение колебаний). Такой пороговый характер нестабильного возбуждения обусловлен тем, что при достижении Н ^, кр ,некоторые из спиновых волн с k&sup1; 0 не успевают получаемую ими (от волн с k= 0) энергию передавать другим спиновым волнам или фононам.
        Магнитоупругие взаимодействия в ферромагнетиках (см. ) могут привести к параметрическому возбуждению нестабильных колебаний кристаллической решётки (фононов) магнитным СВЧ-полем и обратному эффекту – возбуждению спиновых волн СВЧ-полем упругих напряжений ( ) .Изучение Ф. р. привело к созданию на его основе многих СВЧ-устройств: вентилей и циркуляторов, генераторов, усилителей, параметрических преобразователей частоты и ограничителей мощности.
        Впервые на резонансный характер поглощения сантиметровых электромагнитных волн ферромагнетиками указал в 1911–13 В. К. .
      
         Лит.:Ферромагнитный резонанс и поведение ферромагнетиков в переменных магнитных полях. Сб., пер. с англ., М., 1952; Ферромагнитный резонанс, М., 1961; Гуревич А, Г,, Ферриты на сверхвысоких частотах, М., 1960; его же, Магнитный резонанс в ферритах и антиферромагнетиках, М,, 1973; Моносов Я. А., Нелинейный ферромагнитный резонанс, М., 1971; Magnetism, A treatise on modern theory and materials, v. I, N. Y. – L., 1963.
         С. В. Вонсовский.

Ферромарганец

       Феррома'рганец, ,основной компоненты которого железо и марганец. Углеродистый Ф., содержащий 75–79% Mn, до 7% С (остальное Fe и примеси), получают в руднотермических или доменных печах из марганцевого концентрата. Средне- и малоуглеродистый (рафинированный) Ф., содержащий 86–89% Mn, до 1,5 и до 0,5% С (соответственно), получают в руднотермических печах силикотермическим способом (см. ) из ,марганцевых концентратов и низкофосфористого марганцевого шлака. Ф. применяют для раскисления и легирования стали. Наряду с Ф. выпускается металлический марганец, получаемый электротермическим или электролитическим способом. Азотированный (около 6% N) рафинированный Ф. или металлический марганец получают выдерживанием порошков в атмосфере азота при 900 °С.

Феррометр

       Ферро'метр,устройство для определения мгновенных значений индукции ( B t) и напряжённости ( H t) магнитного поля в ферромагнитных образцах. Ф. позволяет по точкам строить симметричные динамические петли перемагничивания ферромагнитных образцов (см. ) в переменных периодических магнитных полях (обычно промышленные частоты), а также осуществлять запись петель перемагничивания двухкоординатным самописцем на бумаге или на экране .
        Принцип действия Ф. основан на том, что мгновенные значения B tи H tпропорциональны средним значениям их производных за определённый промежуток времени. Средние значения переменных электрических величин в Ф. измеряются за время, кратное полупериоду изменения магнитного поля, магнитоэлектрическим прибором ( ) суправляемым выпрямителем (управление осуществляется ,устанавливающим начальный момент воздействия поля на Ф.). Производная индукции dB/dtнаходится по эдс ев измерительной катушке, навитой на исследуемый образец: е= -w 2 SЧ( dB/dt) ,где w 2 –число витков катушки ( рис. ), S– сечение образца. Мгновенное значение напряжённости намагничивающего поля H tрассчитывается по величине тока i,производная которого определяется по значению эдс e mво вторичной обмотке катушки взаимной индуктивности М(её первичная обмотка w 1включена последовательно в намагничивающую цепь): e m = - МЧ( di/dt) ,где М –коэффициент взаимной индуктивности катушки.
        Для нахождения точек динамической петли перемагничивания определяют B tи H tдля нескольких положений фазовращателя (обычно через равные доли периода) и по полученным данным строят петлю. Основную кривую намагничивания получают как геометрическое место вершин симметричных динамических петель перемагничивания. В СССР Ф. типа У-542 выпускаются серийно, существуют также образцы высокочастотных Ф. – Ф-2М и Ф-3 (до 10 кгц) .
      
         Лит.:Магнитные измерения, М., 1969; Кифер И. И., Испытания ферромагнитных материалов, 3 изд., М., 1969, с. 197.
         И. И. Кифер.

      Принципиальная электрическая схема феррометра: Г — магнитоэлектрический гальванометр; МУВ — механически управляемый выпрямитель; ФВ — фазовращатель; П — переключатель; w 1— намагничивающая катушка; w 2— измерительная катушка; М — катушка взаимной индуктивности; АТ — автотрансформатор.

Ферромолибден

       Ферромолибде'н, ,содержащий ~ 60% Mo (остальное Fe и примеси); получают внепечным силикотермическим процессом (см. ) с добавлением алюминия из обожжённого молибденитового концентрата. Ф. применяют при выплавке конструкционной стали и жаропрочных сплавов.

Феррониобий

       Ферронио'бий, ,содержащий около 60% Nb (или Nb + Ta), 10–12,5% Si, 2–6% Al, 3–8% Ti (остальное Fe и примеси); выплавляют электропечным алюминотермическим способом (см. ) из пирохлорового концентрата или технической пятиокиси ниобия. Ф. применяют при выплавке конструкционной стали и жаропрочных сплавов.

Ферронихром

       Ферронихро'м,см. в статьях , .

Ферросиликохром

       Ферросиликохро'м,см. .

Ферросиликоцирконий

       Ферросиликоцирко'ний,см. .

Ферросилиций

       Ферросили'ций, ,основные компоненты которого железо и кремний (среднее содержание Si 90, 75, 65, 45, 25 и 18%, остальное Fe и примеси); выплавляют из кварцитов (реже кварца) в мощных руднотермических печах. Ф. применяют для раскисления и легирования стали, а богатые сорта также для восстановления металлов из окислов (см. ) .

Ферросплавное производство

       Ферроспла'вное произво'дство, получение на специализированных заводах чёрной металлургии. Наиболее распространён электротермический (электропечной) способ получения ферросплавов (т. н. электроферросплавов); по виду восстановителя он разделяется на углевосстановительный, которым получают углеродистые ферросплавы (5–8% С) и все кремнистые сплавы, и металлотермический (к нему условно относят и силикотермический), которым получают сплавы с пониженным содержанием углерода (0,01–2,5% С).
        Углевосстановительным процессом (см. ) ,осуществляемым главным образом в мощностью 16,5–72 Мва,получают ,кристаллический кремний, силикоалюминий, ,ферросиликокальций, , ,углеродистый и , ,комплексные сплавы на кремнистой основе, а также низкофосфористый марганцевый шлак; производство доменных ферросплавов очень незначительно по масштабам и постоянно сокращается (бедный ферросилиций и ферромарганец), т.к. они больше загрязнены примесями и стоят дороже электроферросплавов.
        Низкоуглеродистые (рафинированные) ферросплавы получают в дуговых (рафинировочных) электропечах мощностью 2,5–5,5 Мваметаллотермическим способом (см. ) .силикотермическим (см. ) –низко- и безуглеродистые сплавы марганца и хрома, (в шихту добавляют алюминий), (в шихту добавляют коксик), ,алюминотермическим (см. ) –металлический хром, безуглеродистый феррохром, , ,силикоцирконий, различные с редкими и редкоземельными металлами.
        Среднеуглеродистый феррохром получают также в конвертерах с кислородным дутьём (из углеродистого феррохрома). Для получения азотсодержащих (азотированных) сплавов марганца, хрома и ванадия применяют электропечи сопротивления и индукционные печи.
        Внепечным алюминотермическим способом выплавляют ,металлический хром и ванадий, внепечным силикотермическим способом – (в шихту добавляют алюминий).
        Примерно 97% производимых в СССР ферросплавов (без учёта феррофосфора) составляют сплавы с кремнием, марганцем и хромом. производство этих сплавов материало- и энергоёмко и обычно связывается с мощными источниками рудного сырья и дешёвой электроэнергии.
        Лит.:Производство ферросплавов, 2 изд., М., 1957; Рысс М. А., Производство ферросплавов, М., 1975; Щедровицкий Я. С., Производство ферросплавов в закрытых печах, М., 1975; Дуррер Р., Фолькерт Г., Металлургия ферросплавов, пер. с нем., 2 изд., М., 1976.
         В. А. Боголюбов.

Ферросплавы

       Ферроспла'вы,полупродукты металлургического производства – сплавы железа с кремнием, марганцем, хромом и др. элементами, используемые при выплавке стали (для раскисления и легирования жидкого металла, связывания вредных примесей, придания металлу требуемой структуры и свойств), а также при получении других Ф. (т. н. передельные Ф.). К Ф. условно относят некоторые сплавы, содержащие железо лишь в виде примесей (например, силикомарганец, силикокальций) и, кроме того, некоторые металлы и неметаллы в технически чистом виде (металлический марганец, металлический хром, кристаллический кремний). Т. н. комплексные Ф. содержат несколько компонентов.
        Восстановление окислов ведущего элемента Ф. (Mn, Cr и др.) углеродом в присутствии железа протекает при более низкой температуре, быстрее, полнее и с меньшими энергетическими затратами. Температура плавления Ф., за редким исключением, ниже температуры плавления чистого металла; это облегчает его растворение при введении в жидкую сталь, приводит к уменьшению угара ведущего элемента. Стоимость элемента в Ф. ниже, чем в технически чистом металле. Стандартное содержание компонентов в Ф. обусловлено химическим составом сырья, условиями выплавки Ф. и введения их в жидкую сталь. О способах получения Ф. см. в статьях , , , , и др., а также в ст. .
      
         Лит.см. при ст. .
         В. А. Боголюбов.

Ферротитан

       Ферротита'н, ,содержащий до 35 или более 60% Ti, 1–7% Al, 1–4,5% Si, до 3% Cu (остальное Fe и примеси); получают внепечным алюминотермическим способом (см. ) из ильменитового концентрата и титановых отходов (низкопроцентный Ф.) или сплавлением в электрической печи железных и титановых отходов (высокопроцентный Ф.). Ф. применяют для раскисления и легирования стали.

Феррофосфор

       Феррофо'сфор, ,основные компоненты которого – железо и фосфор (2–25% Р); выплавляется в доменной печи (путём восстановления апатитов или фосфоритов в присутствии железной руды или стружки) либо получается как попутный продукт при электротермическом производстве жёлтого фосфора. Ф. применяют при выплавке конструкционных сталей и литейных чугунов.

Феррохром

       Феррохро'м, ,содержащий около 70% Сr (остальное Fe и примеси). Сырьём для получения Ф. служат хромовые руды (52–58% Сr 2О 3). Углеродистый Ф. (6–8% С) выплавляют в рудовосстановительных печах, рафинированный Ф. – среднеуглеродистый (0,8–1,5% С), малоуглеродистый (0,1–0,5% С) и безуглеродистый (0,01–0,06% С) – в рафинировочных электропечах силикотермическим способом (см. ) ,среднеуглеродистый Ф. получают также в специальном конвертере из углеродистого Ф., а безуглеродистый – смешиванием в ковше хромоизвесткового и силикохромового расплавов. Безуглеродистый Ф. в брикетах получают обезуглероживанием сбрикетированных порошков среднеуглеродистого и углеродистого Ф. в вакуумной печи при 1380 °С; если по окончании этого процесса печь заполнить азотом, то после некоторой выдержки образуется азотированный Ф. (около 6% N). Ф. применяют для легирования стали, а передельный Ф. – в качестве полупродукта при выплавке .

Ферроцен

       Ферроце'н,дициклопентадиенилжелезо, (C 2H 5) 2Fe, оранжевые кристаллы, хорошо растворимые в органич. растворителях, t пл173–174 °С.
       Ф. – первый синтезированный в 1951 представитель большой группы металлоорганических соединений – металлоценов (см.