Энергетическая установка паротурбохода состоит из главной паровой турбины с зубчатой передачей на гребной винт, 1-2 паровых котлов; некоторые паротурбоходы имеют 2 винта и более. В качестве топлива обычно используется мазут.
Газотурбоходы появились в военно-морском флоте в 1943-48, использование газовых турбин на транспортных морских судах началось с 1951 (английский танкер «Аурис»). Газовые турбины применяют обычно на судах с повышенной мощностью главных двигателей. В советском транспортном флоте с 1968 эксплуатируются сухогрузное универсальное судно - Т. «Парижская Коммуна» с газовой турбиной мощностью 9,5 Мвт,с 1960 - лесовозы типа «Павлин Виноградов» с турбиной мощностью 2,94 Мвт.В 1977 будет построено судно с горизонтальным способом грузовых операций «Атлантика» с 2 турбинами мощностью по 18,4 Мвт.Лёгкие авиационные и судовые газовые турбины получили распространение на судах на подводных крыльях и судах на воздушной подушке.Энергетическая установка газотурбохода состоит из генератора газа ( камера сгорания или свободнопоршневой генератор газа ) и газовой турбины с зубчатой передачей на гребной вал. Работают турбины на газотурбинном топливе.
Лит.см. при ст. Судно.
Э. Г. Логвинович.
Турбулентное течение
Турбуле'нтное тече'ние(от лат. turbulentus - бурный, беспорядочный), форма течения жидкости или газа, при которой их элементы совершают неупорядоченные, неустановившиеся движения по сложным траекториям, что приводит к интенсивному перемешиванию между слоями движущихся жидкости или газа (см. Турбулентность ) .Наиболее детально изучены Т. т. в трубах, каналах, пограничных слоях около обтекаемых жидкостью или газом твёрдых тел, а также так называемых свободные Т. т. - струи,следы за движущимися относительно жидкости или газа твёрдыми телами и зоны перемешивания между потоками разной скорости, не разделёнными какими-либо твёрдыми стенками. Т. т. отличаются от соответствующих ламинарных течений как своей сложной внутренней структурой ( рис. 1 ), так и распределением осреднённой скорости по сечению потока и интегральными характеристиками - зависимостью средней по сечению или максимальной скорости, расхода, а также коэффициента сопротивления от Рейнольдса числаRe.Профиль осреднённой скорости Т. т. в трубах или каналах отличается от параболического профиля соответствующего ламинарного течения более быстрым возрастанием скорости у стенок и меньшей кривизной в центральной части течения ( рис. 2 ). За исключением тонкого слоя около стенки профиль скорости описывается логарифмическим законом (то есть скорость линейно зависит от логарифма расстояния до стенки). Коэффициент сопротивления l= 8 t w/rv 2 cp(где t w- напряжение трения на стенке, r - плотность жидкости, v cp-её скорость, средняя по сечению потока) связан с Reсоотношением
l –1/2=(1/ xЦ8 ) In (l 1/2 Re) + B,
где xи В- числовые постоянные.
В отличие от ламинарных пограничных слоев,турбулентный пограничный слой обычно имеет отчётливую границу, беспорядочно колеблющуюся со временем (в пределах 0,4 d - 1,2 d, где d - расстояние от стенки, на котором осреднённая скорость равна 0,99 v, a v - скорость вне пограничного слоя). Профиль осреднённой скорости в пристенной части турбулентного пограничного слоя описывается логарифмическим законом, а во внешней части скорость растет с удалением от стенки быстрее, чем по логарифмическому закону. Зависимость l от Reздесь имеет вид, аналогичный указанному выше.
Струи, следы и зоны перемешивания обладают приблизительно автомодельностью: в каждом сечении х =const любого из этих Т. т. на не слишком малых расстояниях хот начального сечения можно ввести такие масштабы длины и скорости L( x) и v( x) ,что безразмерные статистические характеристики гидродинамических полей (в частности, профили осреднённой скорости), полученные при применении этих масштабов, будут одинаковыми во всех сечениях.
В случае свободных Т. т. область пространства, занятая завихренным Т. т., в каждый момент времени имеет чёткую, но очень неправильную форму границ, вне которых течение потенциально. Зона перемежающейся турбулентности оказывается здесь значительно более широкой, чем в пограничных слоях.
Лит.см. при ст. Турбулентность.
А. С. Монин.
Рис. 1. Турбулентное течение.
Рис. 2. Профиль осреднённой скорости: а - при ламинарном, б - при турбулентном течении.
Турбулентность
Турбуле'нтность,явление, наблюдаемое во многих течениях жидкостей и газов и заключающееся в том, что в этих течениях образуются многочисленные вихри различных размеров, вследствие чего их гидродинамические и термодинамические характеристики (скорость, температура, давление, плотность) испытывают хаотические флуктуации и потому изменяются от точки к точке и во времени нерегулярно. Этим турбулентные течения отличаются от так называемых ламинарных течений.Большинство течений жидкостей и газов в природе (движение воздуха в земной атмосфере, воды в реках и морях, газа в атмосферах Солнца и звёзд и в межзвёздных туманностях и т.п.) и в технических устройствах (в трубах, каналах, струях, в пограничных слоях около движущихся в жидкости или газе твёрдых тел, в следах за такими телами и т.п.) оказываются турбулентными.
Благодаря большой интенсивности турбулентного перемешивания турбулентные течения обладают повышенной способностью к передаче количества движения (и потому к повышенному силовому воздействию на обтекаемые твёрдые тела), передаче тепла, ускоренному распространению химических реакций (в частности, горения), способностью нести и передавать взвешенные частицы, рассеивать звуковые и электромагнитные волны и создавать флуктуации их амплитуд и фаз, а в случае электропроводной жидкости - генерировать флуктуирующее магнитное поле и т.д.
Т. возникает вследствие гидродинамической неустойчивости ламинарного течения, которое теряет устойчивость и превращается в турбулентное, когда так называемое Рейнольдса числоRe = lu /nпревзойдёт некоторое критическое значение Re kp( lи u - характерные длина и скорость в рассматриваемом течении, n - кинематический коэффициент вязкости). По экспериментальным данным, в прямых круглых трубах при наибольшей возможной степени возмущённости течения у входа в трубу Re kp» 2300 (здесь l- диаметр трубы, u -средняя по сечению скорость). Уменьшая степень начальной возмущённости течения, можно добиться затягивания ламинарного режима до значительно больших Re kp,например в трубах до Re kp» 50 000. Аналогичные результаты получены для возникновения Т. в пограничном слое.
Возникновение Т. при обтекании твёрдых тел может проявляться не только в виде турбулизации пограничного слоя, но и в виде образования турбулентного следа за телом в результате отрыва пограничного слоя от его поверхности. Турбулизация пограничного слоя до точки отрыва приводит к резкому уменьшению полного коэффициента сопротивления тела. Т. может возникнуть и вдали от твёрдых стенок, как при потере устойчивости поверхности разрыва скорости (например, образующейся при отрыве пограничного слоя или являющейся границей затопленной струи или поверхностью разрыва плотности), так и при потере устойчивости распределения плотностей слоев жидкости в поле тяжести, то есть при возникновении конвекции.Дж. У. Рэлей установил, что критерий возникновения конвекции в слое жидкости толщиной hмежду двумя плоскостями с разностью температур d Tимеет вид Ra = gbh 3 d T/nc ,где g -ускорение силы тяжести, b - коэффициент теплового расширения жидкости, c -коэффициент её температуропроводности. Критическое число Рэлея Ra kpимеет значение около 1100-1700.
Вследствие чрезвычайной нерегулярности гидродинамических полей турбулентных течений применяется статистическое описание Т.: гидродинамические поля трактуются как случайные функции от точек пространства и времени, и изучаются распределения вероятностей для значений этих функций на конечных наборах таких точек. Наибольший практический интерес представляют простейшие характеристики этих распределений: средние значения и вторые моменты гидродинамических полей, в том числе дисперсии компонент скорости
(где
пульсации скорости, а чёрточка наверху - символ осреднения); компоненты турбулентного потока количества движения
(так называемое напряжения Рейнольдса) и турбулентного потока тепла
(r
-плотность,
с -удельная теплоёмкость,
Т -температура). Статистические моменты гидродинамических полей турбулентного потока должны удовлетворять некоторым уравнениям (вытекающим из уравнений гидродинамики), простейшие из которых - так называемые уравнения Рейнольдса, получаются непосредственным осреднением уравнений гидродинамики. Однако точного решения их до сих пор не найдено, поэтому используются различные приближённые методы.
Основной вклад в передачу через турбулентную среду количества движения и тепла вносят крупномасштабные компоненты Т. (масштабы которых сравнимы с масштабами течения в целом); поэтому их описание - основа расчётов сопротивления и теплообмена при обтекании твёрдых тел жидкостью или газом. Для этой цели построен ряд так называемых полуэмпирических теорий Т., в которых используется аналогия между турбулентным и молекулярным переносом, вводятся понятия пути перемешивания, интенсивности Т., коэффициента турбулентной вязкости и теплопроводности и принимаются гипотезы о наличии линейных соотношений между напряжениями Рейнольдса и средними скоростями деформации, турбулентным потоком тепла и средним градиентом температуры. Такова, например, применяемая для плоскопараллельного осреднённого движения формула Буссинеска t
= Adu
/dyс коэффициентом турбулентного перемешивания (турбулентной вязкости)
А,который, в отличие от коэффициента молекулярной вязкости, уже не является физической постоянной жидкости, а зависит от характера осреднённого движения. На основании полуэмпирической теории Прандтля можно принять
,где путь перемешивания
l- турбулентный аналог длины свободного пробега молекул.
Большую роль в полуэмпирических теориях играют гипотезы подобия (см.
Подобия теория
)
.В частности, они служат основой полуэмпирической теории Кармана, по которой путь перемешивания в плоскопараллельном потоке имеет вид
l= - cu’/u’’, где u
=u(
у)
-скорость течения, а c - постоянная. А. Н.
Колмогоров
предложил использовать в полуэмпирических теориях гипотезу подобия, по которой характеристики Т. выражаются через её интенсивность
bи масштаб
l(например, скорость диссипации энергии e
~ b
3/ l)
.Одним из важнейших достижений полуэмпирической теории Т. является установление универсального (по числу Рейнольдса, при больших
Re)
логарифмического закона для профиля скорости в трубах, каналах и пограничном слое:
,
справедливого на не слишком малых расстояниях
yот стенки; здесь
(t
w, - напряжение трения на стенке),
Аи
В- постоянные, а
,в случае гладкой стенки и пропорционально геометрической высоте бугорков шероховатости в случае шероховатой.
Мелкомасштабные компоненты Т. (масштабы которых малы по сравнению с масштабами течения в целом) вносят существенный вклад в ускорения жидких частиц и в определяемую ими способность турбулентного потока нести взвешенные частицы, в относительное рассеяние частиц и дробление капель в потоке, в перемешивание турбулентных жидкостей, в генерацию магнитного поля в электропроводной жидкости, в спектр неоднородностей электронной плотности в ионосфере, в флуктуации параметров электромагнитных волн, в болтанку летательных аппаратов и т.д.
Описание мелкомасштабных компонент Т. базируется на гипотезах Колмогорова, основанных на представлении о каскадном процессе передачи энергии от крупномасштабных ко всё более и более мелкомасштабным компонентам Т. Вследствие хаотичности и многокаскадности этого процесса при очень больших
Reрежим мелкомасштабных компонент оказывается пространственно-однородным, изотропным и квазистационарным и определяется наличием среднего притока энергии
от крупномасштабных компонент и равной ему средней диссипации энергии в области минимальных масштабов. По первой гипотезе Колмогорова, статистические характеристики мелкомасштабных компонент определяются только двумя параметрами:
и n; в частности, минимальный масштаб турбулентных неоднородностей
(в атмосфере l ~ 10
-1
см)
.По второй гипотезе, при очень больших
Reв мелкомасштабной области существует такой (так называемый инерционный) интервал масштабов, больших по сравнению с l
,в котором параметр n оказывается несущественным, так что в этом интервале характеристики Т. определяются только одним параметром
.
Теория подобия мелкомасштабных компонент Т. была использована для описания локальной структуры полей температуры, давления, ускорения, пассивных примесей. Выводы теории нашли подтверждение при измерениях характеристик различных турбулентных течений. В 1962 А. Н. Колмогоров и А. М. Обухов предложили уточнение теории путём учёта флуктуаций поля диссипации энергии, статистические свойства которых не универсальны: они могут быть разными в различных типах течений (и, в частности, могут зависеть от Re) .
Лит.:Монин А. С., Яглом А. М., Статистическая гидромеханика, ч. 1, М., 1965, ч. 2, М., 1967; Хинце И. О., Турбулентность, пер. с англ., М., 1963; Таунсенд А. А., Структура турбулентного потока с поперечным сдвигом, пер. с англ., М., 1959; Бэтчелор Дж. К., Теория однородной турбулентности, пер. с англ., М., 1955; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Механика сплошных сред, 2 изд., М., 1954 (Теоретическая физика); Линь Цзя-цзяо, Теория гидродинамической устойчивости, пер. с англ., М., 1958; Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 3 изд., М., 1970; Шлихтинг Г., Возникновение турбулентности, пер. с нем., М., 1962; Гидродинамическая неустойчивость. Сб. статей, пер. с англ., М., 1964; Татарский В. И., Распространение волн в турбулентной атмосфере, М., 1967.
А. С. Монин.
Турбулентность в атмосфере и гидросфере
Турбуле'нтность в атмосфе'ре и гидросфе'ре.Движение воздуха в атмосфере и воды в гидросфере в большинстве случаев имеет турбулентный характер (см. Турбулентность ) .Т. в а. и г. играет большую роль, так как именно благодаря турбулентности происходят обмен количеством движения и теплотой между атмосферой и океаном (включая, в частности, зарождение ветровых течений и волн в океане), испарение с поверхности океана и суши, вертикальный перенос тепла, влаги, солей, растворённых газов и различных загрязнений, диссипация кинетической энергии, рассеяние и флуктуации амплитуды и фазы звуковых, световых и радиоволн (включая мерцание звёзд, флуктуации радиосигналов космических аппаратов, сверхдальнее телевидение и т.п.).
Специфическими особенностями Т. в а. и г. являются очень широкий спектр масштабов турбулентных неоднородностей (от ммдо тыс. км) и существенное влияние вертикального распределения плотности среды на развитие мелкомасштабной турбулентности.
Спектр масштабов турбулентности в атмосфере распадается на синоптическую область (макротурбулентность) с масштабами намного больше эффективной толщины атмосферы Н~ 10 кми квазидвумерными (квазигоризонтальными) турбулентными неоднородностями и микрометеорологическую область с масштабами намного меньше Ни существенно трёхмерными неоднородностями. В промежуточной мезометеорологической области сколько-нибудь интенсивная турбулентность редка. Макротурбулентность черпает энергию из крупномасштабных неоднородностей притока тепла к атмосфере от подстилающей поверхности, а затрачивает энергию главным образом на генерацию микротурбулентности при гидродинамической неустойчивости вертикальных градиентов скорости ветра.
Неустойчивая стратификация служит для микротурбулентности источником, а устойчивая - стоком энергии; в первом случае микротурбулентность оказывается интенсивной, во втором - слабой. Свойства микротурбулентности наиболее просты в приземном слое атмосферы толщиной в несколько десятков
м,в котором вертикальные турбулентные потоки импульса t и тепла
qпостоянны. При условиях квазистационарности и горизонтальной однородности характеристики крупномасштабных компонент такой турбулентности определяются, кроме высоты
zи скорости трения
, также параметром плавучести b =
g/T
0и величиной
q / c
pr
(
g -ускорение силы тяжести,
c
pи r - удельная теплоёмкость и плотность воздуха,
T
0-средняя температура). Измеренные масштабами длины
,времени
L /u
*и температуры
q / c
pru
*
,эти характеристики оказываются универсальными функциями безмерной высоты
z / Lили определяемого ею числа Ричардсона
, (где
uи
Т-скорость ветра и температура).
Свойства океанической микротурбулентности определяются типичным для очень устойчиво стратифицированной жидкости наличием в океане вертикальной микроструктуры - долгоживущих квазиоднородных слоев с толщинами ~ 1 ми менее, разделяемых поверхностями разрыва температуры и солёности. Турбулентность, сосредоточенная в этих слоях, слаба (не способна разрушать разделяющие слои поверхности разрыва), имеет малые числа Рейнольдса (определяемые толщинами слоев), а потому далека от универсального статистического равновесия и определяется особенностями каждого конкретного слоя (а не его глубиной).
Лит.:Монин А. С., Яглом А. М., Статистическая гидромеханика, ч. 1, М., 1965, ч. 2, М., 1967; Монин А. С., Каменкович В. М., Корт В. Г., Изменчивость Мирового океана, Л., 1974; Ламли Дж.-Л., Пановский Г.-А., Структура атмосферной турбулентности, пер. с англ., М., 1966.
А. С. Монин.
Турбулентность плазмы
Турбуле'нтность пла'змы,явление, родственное обычной турбулентности,но осложнённое специфическим характером взаимодействия частиц плазмы (электронов и ионов), осуществляемого дальнодействующими кулоновскими силами. Поскольку для плазмы характерно большое разнообразие типов движений и колебаний, в ней могут возникать и даже присутствовать одновременно многие типы турбулентных состояний. Так, например, грануляция фотосферы Солнца, солнечные пятна и протуберанцы (см. Солнце ) представляют собой результат сложного движения плазмы в атмосфере Солнца, и в этом движении плазма проявляет себя просто как сплошная проводящая среда. Турбулентность такого типа, близкая к турбулентности жидкости, называется магнитогидродинамической турбулентностью. Она наблюдается в космической плазме и в лабораторных условиях, например при удержании высокотемпературной плазмы магнитным полем, если при этом не обеспечены условия устойчивости плазмы.
С другой стороны, потоки заряженных частиц могут усиливать в плазме колебания и волны. Возникающая в этом случае Т. п. называется кинетической, и в зависимости от того, какой именно тип колебаний является преобладающим, говорят о «ленгмюровском», «ионно-звуковом» и т.п. типах Т. п. (см. Плазма,раздел Колебания и неустойчивости плазмы). Т. п., связанная с раскачкой широкого спектра волн в плазме, часто бывает слабой, то есть она сходна больше с совокупностью волн на воде, чем с системой вихрей в турбулентном потоке жидкости. При слабой Т. п. волны имеют не очень большую амплитуду, и поэтому процесс передачи энергии от одних волн к другим протекает сравнительно медленно.
Плазменная турбулентность проявляется во многих процессах, протекающих в плазме: при удержании магнитным полем неоднородной плазмы, при взаимодействии пучков частиц с плазмой, при прохождении через плазму мощного электромагнитного излучения (в последнем случае благодаря развитию так называемых параметрических взаимодействий). Т. п. представляет собой сложное движение заряженных частиц и электромагнитного поля и, таким образом, служит проявлением коллективной природы взаимодействия заряженных частиц плазмы между собой.
Лит.:Кадомцев Б. Б., Турбулентность плазмы, в сборнике: Вопросы теории плазмы, в. 4, М., 1964; Цытович В. Н., Теория турбулентной плазмы, М., 1971; Галеев А. А., Сагдеев Р. З., Нелинейная теория плазмы, в сборнике: Вопросы теории плазмы, в. 7, М., 1973; Электродинамика плазмы, М., 1974.
Б. Б. Кадомцев.
Тургай
Турга'й,река в Тургайской и Актюбинской области Казахской ССР. Длина 825 км,площадь бассейна 157 000 км 2.Образуется при слиянии рр. Жалдама и Кара-Тургай, берущих начало на западной окраине Казахского мелкосопочника; течёт по Тургайской ложбине, теряется в бессточной впадине Шалкартениз. Питание в основном снеговое. Летом в низовьях вода осолоняется. Замерзает в ноябре, вскрывается в апреле.
Тургайская ложбина
Турга'йская ложби'на,Тургайская долина, эрозионно-тектоническая ложбина с плоским дном, пересекающая с С. на Ю. Тургайское плато и соединяющая равнину Западной Сибири и северную часть Туранской низменности.Расположена в Казахской ССР. Протягивается на 800 км 2,ширина от 20 до 75 км.Соответствует осевой части Тургайского прогиба. Сложена древнеаллювиальными и озёрно-аллювиальными суглинками. По Т. л. протекают в северном направлении р. Убаган, в южном - р. Тургай; много мелководных, нередко солёных озёр (Сарымойын, Аксуат, Сарыкопа и др.). Стекающие в Т. л. талые снеговые воды образуют лиманные разливы; грунтовые воды минерализованы. На фоне степных (на С.) и полупустынных (на Ю.) ландшафтов в Т. л. развиты солонцово-солончаковые, солонцово-лугово-степные и луговые комплексы. Пастбища и сенокосы.
Тургайская область
Турга'йская о'бласть,в составе Казахской ССР. Образована 23 ноября 1970. Расположена в северной части республики, в бассейне рр. Ишим и Тургай. Площадь 111,9 тыс. км 2.Население 256 тыс. чел. (1975). Делится на 9 административных районов; в Т. о. 3 города и 1 посёлок городского типа. Центр - г. Аркалык. Т. о. награждена орденом Ленина (5 марта 1973).
Природа.Область занимает южную часть Тургайского плато и Тургайскую ложбину с широкой долиной р. Тургай, а также западную окраину Казахского мелкосопочника с чередованием холмов, плато и оврагов. Высшая точка Т. о.- 478 м(к Ю.-В. от Аркалыка).
Климат резко континентальный. Зима продолжительная и холодная, лето жаркое и сухое. Средняя температура января -17,7 °С, июля 21 °С на С. и 24,2 °С на Ю.; характерны сильные ветры (зимой - снежные метели и бураны, летом - суховеи и пыльные бури). Среднегодовое количество осадков - 280 ммна С. и 220 ммна Ю.; максимум - летом. Вегетационный период 175-185 сум.
Основная часть Т. о. расположена в бассейне бессточных рек Тургай и Улы-Жыланшык. Все реки снегового питания; весной сильно разливаются, а летом мелеют или разбиваются на плёсы. На С.-В. - излучина верхнего течения р. Ишим (бассейн Оби) с притоком Терсаккан. В Тургайской ложбине много небольших пресных и солёных озёр (крупнейшее - озеро Сарыкопа); часть их к лету высыхает и превращается в соры и солончаки.
Большая часть территории занята полынно-солянковой и злаково-полынной растительностью на бурозёмных и серозёмных почвах. Вдоль рр. Тургай и Улы-Жыланшык встречаются участки барханных песков; в понижениях-солонцы и заросли саксаула. В бассейне р. Ишим - типчаково-ковыльные степи на светло-каштановых и каштановых почвах, служащие весенне-осенними и главным образом зимними пастбищами. В связи с освоением целинных и залежных земель значительная часть территории на С.-В. Т. о. распахана. Вдоль рек и по берегам озёр - заливные луга, сенокосы и заросли кустарников. Многочисленны грызуны (суслики, пеструшки, тушканчики); из пресмыкающихся - черепахи, ящерицы, змеи. Весной по побережьям рек и озёр много птицы.