Лит.:Финдейзен Н., Очерки по истории музыки в России с древнейших времен до XVIII века, т, 2, в. 5, М. - Л., 1928: Келдыш Ю. В., Русская музыка XVIII в., М., 1965: Delia Corte А., В. Galuppi, Siena, 1948; Mooser R. A., Annales de la musique et des musiciens en Russie au XVIII siecle, v. 2, Gen., 1951.
Галургия
Галу'ргия(от греч. hals - соль и ergon - дело, работа), раздел химической технологии, посвященный производству минеральных солей. В узком смысле слова к Г. относят переработку природных солей. Сырьём для галургических производств служат морская вода и отложения солей, образовавшихся при её концентрировании в засушливом климате, а также озёрные и подземные рассолы. Для выделения отдельных солей используются процессы испарения и кристаллизации как в естественных (в специа льно устроенных бассейнах), так и в заводских условиях. Теоретической основой галургических процессов служат диаграммы растворимости солей; практически наиболее важны водные системы, образованные хлоридами и сульфатами натрия, калия и магния, изученные Я. Х. Вант-Гоффом с сотрудниками (в 1897-1908) в Германии и Н. С. Курнаковым с сотрудниками (с 1917) в СССР. Для Г. характерно комплексное использование сырья; так, из рассолов морского типа добывают поваренную соль, сульфат натрия, сульфат, хлорид и окись магния, бром. Из рапы соляных озёр, кроме того, получают соду, буру, соли лития. Из минерализованных вод нефтяных месторождений извлекают бром и иод. При переработке природных калийных солей наряду с хлоридом и сульфатом калия получают хлорид и сульфат магния, бром, соли рубидия и цезия. См. также статьи об отдельных солях.
Лит.:Позин М. Е., Технология минеральных солей, 3 изд., ч. 1-2, Л., 1970; Вант-Гофф Я. Г., Океанические соляные отложения, пер. с нем., Л., 1936; Курнаков Н. С., Избр. труды, т. 3, М.,1963; Грушвицкий В. Е., физико-химический анализ в галургии, Л., 1937; Бергман А. Г. и Лужная Н. П., Физико-химические основы изучения и использования соляных месторождений хлорид-сульфатного типа, М., 1951.
Д. С. Стасиневич.
«Галф ойл»
«Галф ойл»,нефтяная монополия США; см. в ст. Нефтяные монополии.
Галфвинд
Га'лфвинд(голл. halfwind, буквально - полветра), курс парусного судна, при котором его продольная ось перпендикулярна направлению ветра.
Галчиньский Константы Ильдефонс
Галчи'ньский(Gatczyriski) Константы Ильдефонс (23.1.1905, Варшава, - 6.12.1953, там же), польский поэт. Печатался с 1923. В 1928 примкнул к литературной группе «Квадрига». Первые книги - сатирическая повесть «Ослик Порфирион» (1929) и поэма «Конец света» (1930). Произведения Г. 30-х гг. содержат критику правящих кругов Польши. В 1939-45 Г. был в немецком лагере для военнопленных. В 1946 вернулся в Польшу. Писал сатирические стихи, поэтические фельетоны «Письма с фиалкой» (1948), создал цикл гротескных сатирических миниатюр «Зелёный гусь». В лирических стихах Г. выражены любовь к родине, труду, искусству. В стиле Г. сочетаются элементы лирики, юмора, иронии, гротеска. Поэма «Вит Ствош» (1952) посвящена гениальному скульптору средневековья; цикл лирических миниатюр «Песни» (1953) полон раздумий о жизни, любви, искусстве.
Соч.: DzieBa, t. 1-5, [Warsz.], 1957-60: в рус. пер. - Варшавские голуби, М., 1962; Стихи, М., 1967 [предисл. Д. Самойлова].
Лит.:BBonski J., GaBczynski. 1945-1953, Warsz., 1955: Drawicz А., К. J. GBtczynski, Warsz., 1968 (библ.); Хорев В. А., Константы Ильдефонс Галчиньский, в кн.: История польской литературы, т. 2, М., 1969.
В. А. Хорев.
К. И. Галчиньский.
Гальба Сервий Сульпиций
Га'льбаСервий Сульпиций (Servius Sulpicius Galba) (ок. 3 до н. э. - 69 н. э.), римский император (правил в 68-69 н. э.). Будучи наместником провинции Тарраконская Испания, Г. вместе с Г. Виндексом возглавил в 68 восстание войск против Нерона,после смерти последнего был провозглашен императором легионами Тарраконской Испании и утвержден сенатом. Придя к власти, быстро вызвал против себя недовольство войск и преторианцев из-за введения суровой дисциплины в армии и отказа выдать войску обещанные подарки. Был убит во время мятежа войск.
Е. М. Штаерман.
Гальбан
Га'льбан(лат. galbanum, от греч. chalbane), камеде-смола, получаемая из растений рода ферулы семейства зонтичных. В основном Г. добывают из Ferula galbaniflua, растущей по сухим степным склонам в горах Туркмении и Ирана. Г. добывают подсочкой стеблей и из естественных наплывов, образующихся на местах, пораненных насекомыми. Г. имеет жёлто-бурую окраску, морковный запах, горький вяжущий вкус; содержит 24-66% смолы, 11-19% камеди и 6-10% эфирных масел.
Гальберг Самуил Иванович
Га'льбергСамуил (Фридрих) Иванович [2(13).12.1787, мыза Каттентак, Эстония, - 10(22).5.1839, Петербург], русский скульптор. Учился в петербургской АХ (1795-1808) у И. П. Мартоса.Пенсионер АХ в Риме (1818-28), где пользовался советами Б. Торвальдсена.Преподавал в петербургской АХ (с 1829, с 1836 - профессор). Представитель классицизма.В ранний период выступил с идиллическими произведениями («Фавн, прислушивающийся к звуку ветра», гипс, 1825; мрамор, 1830, Рус. музей, Ленинград). В своих скульптурных портретах Г. стремился точно передать черты лица и его наиболее характерное выражение, используя в то же время обобщённые формы античных бюстов (портреты В. А. Глинки, гипс, 1819, Рус. музей, и А. С. Пушкина, бронза, 1837, Всесоюзный музей А. С. Пушкина, г. Пушкин). Г. - автор эскизов и проектов памятников Г. Р. Державину в Казани (1833, открыт в 1847, не сохранился), Н. М. Карамзину в Симбирске (ныне Ульяновск; 1836, открыт в 1845).
Лит.:Скульптор Самуил Иванович Гальберг в его заграничных письмах и записках 1818-1828. Собрал В. Ф. Эвальд, СПБ. 1884; Мроз Е., С. И. Гальберг, М. - Л., 1948.
С. И. Гальберг. Портрет И. П. Мартоса. 1837. В бронзе отлит в 1839 П. К. Клодтом. Третьяковская галерея. Москва.
Гальвакс Вильгельм
Га'львакс,Хальвакс (Hallwachs) Вильгельм (9.7.1859, Дармштадт, - 20.6. 1922, Дрезден), немецкий физик. Окончил Страсбургский университет в 1883. Профессор (с 1893) Высшего технического училища в Дрездене. Исследования в области фотоэлектрического эффекта. Впервые показал, что металлы под действием ультрафиолетового излучения теряют отрицательный заряд.
Соч.: pber den EinfluB des Lichtes auf elektrostatisch geladene KQrper, «Annalen der Physik undChemie», 1888, Bd 33; Lichteiek-trische Ermqdung, «Annalen der Physik», 1907, Bd 23.
Гальван Мануэль де Хесус
Гальва'н(Galvan) Мануэль де Хесус (1834, Санто-Доминго, - 1910, там же), доминиканский писатель. Автор исторического романа «Энрикильо» (1882, рус. пер. 1963) о борьбе вождя одного из индейских племён о. Гаити за свободу и независимость. Основанный на тщательном изучении исторических источников, проникнутый духом романтизма, роман живо воссоздаёт картины эпохи.
Лит.:Стюарт Р., «Энрикильо» - книга о борьбе за свободу, «Курьер ЮНЕСКО», 1957, № 6; Вalagueг J., Literatura dominicana, В. Aires, [1950]; Melйndez С., La novela indianista en Hispanoamerica, [2-a ed.], Rio Piedras, 1961.
З. И. Плавскин.
Гальвани Луиджи
Гальва'ни(Galvani) Луиджи (Алоизий) (9.9.1737, Болонья, - 4.12.1798, там же), итальянский анатом и физиолог, один из основателей учения об электричестве, основоположник электрофизиологии . Образование получил в Болонском университете, там же преподавал медицину. Первые работы Г. посвящены сравнительной анатомии. В 1771 начал опыты по животному электричеству; исследовал способность мышц препарированной лягушки сокращаться под влиянием электрического тока; наблюдал сокращение мышц при соединении их металлом с нервами или спинным мозгом, обратил внимание на то, что мышца сокращается при одновременном прикосновении к ней двух разных металлов. Эти опыты были правильно объяснены А. Вольта и способствовали изобретению нового источника тока - гальванического элемента. В 1791 Г. опубликовал «Трактат о силах электричества при мышечном движении». Новыми опытами (опубликованы в 1797) Г. доказал, что мышца лягушки сокращается и без прикосновения к ней металла - в результате непосредственного её соединения с нервом. Исследования Г. имели значение для медицинской практики и разработки методов физиологического эксперимента.
Лит.:Лебединский А. В., Роль Гальвани и Вольта в истории физиологии, в кн.: Гальвани А. и Вольта А., Избр. работы о животном электричестве, М.-Л., 1937.
Н. А. Григорян.
Гальванизация
Гальваниза'ция(по имени Л. Гальвани ), метод лечения воздействия постоянным током небольшой силы и напряжения. Первые попытки применения такого тока для лечения относятся к началу 19 в.; систематическое изучение физиологического и лечебного действия началось во 2-й половине его. Постоянный ток силой до 30 маи напряжением до 100 ввызывает в тканях перераспределение, т. е. изменение концентрации, ионов, что сопровождается сложными физико-химическими процессами, ведущими к изменению проницаемости клеточных мембран, деятельности ферментов и уровня обменных процессов. В зависимости от методики воздействия и дозировки Г. повышает или снижает функции тканей, оказывает болеутоляющий эффект, улучшает периферическое кровообращение, восстанавливает пораженные ткани, в том числе и нервы. Ток, раздражая множество нервных окончаний, вызывает не только местную, но и более или менее выраженную общую реакцию, стимулирует регуляторную функцию нервной системы. Ток для Г. получают от специальных аппаратов (раньше ток получали от гальванических элементов, аккумуляторов). Ток от аппарата подводится по проводам к больному чаще через пластинчатые электроды. Между металлической пластинкой и телом для предупреждения ожогов продуктами электролиза помещают гидрофильную прокладку (фланель или специальную пластмассу), смоченную водой. Промежуточной средой между металлическим электродом и кожей может быть также вода, налитая в ванночки. После фиксации электродов включают ток, а затем его постепенно увеличивают до необходимого значения. Интенсивность воздействия дозируют по плотности тока (количество ма/см 2прокладки) и продолжительности процедуры. Процедуру проводят при плотности тока от 0,01 до 0,1 ма/см 2в зависимости от цели воздействия, размеров электродов, возраста, состояния и ощущения больного, который во время процедуры не должен испытывать боли или жжения. По окончании процедуры так же плавно уменьшают ток до полного его выключения. Показания к применению Г.: заболевания и поражения различных отделов периферической нервной системы инфекционного, токсического и травматического происхождения (радикулиты, плекситы, невриты, невралгии различной локализации), последствия заболеваний и поражений головного и спинного мозга, мозговых оболочек, невротические состояния, вегетативно-сосудистые нарушения, хронические воспаления суставов (артриты) травматического, ревматического и обменного происхождения и др.
Лит.:Аникин М. М. и Варшавер Г. С., Основы физиотерапии, 2 изд., М., 1950; Ливенцев Н. М., Электромедицинская аппаратура, 3 изд., М., 1964.
В. Г. Ясногородский.
Гальваническая ванна
Гальвани'ческая ва'нна, аппарат для нанесения на поверхность изделия гальванических покрытий, а также для изготовления изделий гальванопластическим способом. См. Гальванотехника .
Гальванические покрытия
Гальвани'ческие покры'тия, металлической плёнки толщиной от долей мкмдо десятых долей мм, которые наносят методом электролитического осаждения на поверхность металлических изделий с целью защиты их от коррозии и механического износа, а также сообщения поверхности специальных физических и химических свойств. См. Гальванотехника .
Гальванические элементы
Гальвани'ческие элеме'нты, устройства, позволяющие получать электрический ток за счёт химической реакции. См. Химические источники тока .
Гальвано
Гальва'но... (по имени Л. Гальвани ), часть сложных слов, употребляющаяся вместо «гальванический», «гальванизм» (например, гальванометр, гальванопластика).
Гальванокаустика
Гальванока'устика(от гальвано ... и греч. kaustikуs - жгучий), гальванотермия, термокаустика, электрокаустика, прижигание тканей тела особыми металлическими петлями разной формы, т. н. гальванокаутерами, накаливаемыми проводимым через них электрическим током. Г. применяют для разрушения и удаления небольших доброкачественных опухолей, для разделения сращений и спаек, образующихся между тканями и органами в процессе болезни, для остановки кровотечения из мельчайших кровеносных сосудов - капилляров, выжигания татуировок и т. п. Источниками тока служат гальванические или аккумуляторные батареи либо используется трансформированный до напряжения 2-4 впри силе 20 маток промышленно-осветительной сети. См. также Электрокоагуляция .
В. Г. Ясногородский.
Гальваномагнитные явления
Гальваномагни'тные явле'ния, совокупность явлений, связанных с действием магнитного поля на электрические (гальванические) свойства твёрдых проводников (металлов и полупроводников), по которым течёт ток. Наиболее существенны Г. я. в магнитном поле Н, перпендикулярном току (поперечные Г. я.). К ним относится эффект Холла - возникновение разности потенциалов (эдс Холла V h) в направлении, перпендикулярном полю Ни току j( j - плотность тока), и изменение электрического сопротивления проводника в поперечном магнитном поле. Разность Drмежду сопротивлением rпроводника в магнитном поле и без поля часто называется магнетосопротивлением.
Мерой эффекта Холла служит постоянная Холла:
Здесь d- расстояние между электрическими контактами, с помощью которых измеряют эдс Холла. Постоянная Холла в широких пределах не зависит от величины магнитного поля (а для металлов и от температуры). Линейная зависимость V Hот магнитного поля Ниспользуется для измерения магнитных полей (см. Магнитометр ).
В электронных проводниках, в которых ток переносится «свободными» электронами ( электронами проводимости ), согласно простейшим представлениям, постоянная Холла выражается через число электронов проводимости nв см 3. R= 1/ nec( е -заряд электрона, с - скорость света). Поэтому измерение Rслужит одним из основных методов оценки концентрации электронов проводимости nв электронных проводниках. У электронных проводников Rимеет знак минус. У полупроводников с дырочной проводимостью и у некоторых металлов постоянная Холла имеет знак плюс, соответствующий положительно заряженным носителям тока - дыркам (см. Твёрдое тело ). Т. к. эдс Холла меняет знак при изменении направления магнитного поля на обратное, то эффект Холла называется нечётным Г. я.
Относительное изменение сопротивления в поперечном поле ( Dr/r) ^, в обычных условиях (при комнатной температуре) очень мало: у хороших металлов ( Dr/r) ^~ 10 -4при H~ 10 4 э. Важным исключением является висмут (Bi), у которого ( Dr/r) ^» 2 при Н= 3 · 10 4 э. Это позволяет его использовать для измерения магнитного поля. У полупроводников изменение сопротивления несколько больше, чем у металлов: ( Dr/r) ^» 10 -2-10 -1и существенно зависит от концентрации примесей в полупроводнике и от температуры. Например, у достаточно чистого германия ( Dr/r) ^» 3 при Т= 90 К и H= 1,8 · 10 -4 э.
Понижение температуры и увеличение магнитного поля приводят к увеличению ( Dr/r) ^. П. Л. Капица (1929), используя магнитные поля в несколько сот тысяч эи сравнительно низкие температуры (температура жидкого азота), обнаружил существенное увеличение сопротивления большого числа металлов и показал, что в широком интервале магнитных полей ( Dr/r) ^линейно зависит от магнитного поля (закон Капицы).
В слабых магнитных полях ( Dr/r) ^пропорционально H 2. Коэффициент пропорциональности между ( Dr/r) ^и H 2положителен, т. е. сопротивление растет с увеличением магнитного поля. Изменение сопротивления в магнитном поле называется чётным Г. я., т. к. (Dr/r) ^не изменяет знак при изменении направления поля Нна обратное.
Так как сопротивление весьма чувствительно к качеству образца (к количеству примесей и дефектов кристаллической решётки), а также к температуре, то каждое измерение приводит к новой зависимости rот Н. Имеющиеся экспериментальные данные для металлов удобно описывать, выразив ( Dr/r) ^в виде функции от Н эф= Hr 300/r,где r 300- сопротивление данного металла при комнатной температуре ( Т= 300К), а r- при температуре эксперимента. При этом различные данные, относящиеся к одному металлу, укладываются на одну кривую (правило Колера).
Основная причина Г. я. -искривление траекторий носителей тока (электронов проводимости и дырок) в магнитном поле (см. Лоренца сила ) .Траектория носителей в магнитном поле может существенно отличаться от траектории свободного электрона в магнитном поле - круговой спирали, навитой на магнитную силовую линию. Разнообразие траекторий носителей тока у различных проводников - причина разнообразия Г. я., а зависимость траектории от направления магнитного поля - причина анизотропии Г. я. в монокристаллах. Мерой влияния магнитного поля на траекторию электрона является отношение длины свободного пробегаlэлектрона к радиусу кривизны его траектории в поле Н: r н = cp/eH( р -импульс электрона). По отношению к Г. я. магнитное поле считают слабым, если Н Ј Н о= el/cp,и сильным, если Н³ Н 0.
При комнатных температурах для различных металлов и хорошо проводящих полупроводников H 0~10 5-10 7 э,для плохо проводящих полупроводников Н 0~10 8-10 9э. Понижение температуры увеличивает длину пробега lи потому уменьшает значение H 0.Это позволяет, используя низкие температуры и обычные магнитные поля (~10 4э), осуществлять условия, соответствующие сильному полю Н>> Н 0.
Измерение сопротивления монокристаллических образцов металлов в сильных магнитных полях - один из важных методов изучения металлов. Исследуется зависимость сопротивления от величины магнитного поля и его направления относительно кристаллографических осей. Теория Г. я. показала, что зависимость сопротивления от поля Нсущественно связана с энергетическим спектром электронов. Резкая анизотропия сопротивления в сильных магнитных полях (у Au, Ag, Cu, Sn и др.) означает существ, анизотропию Ферми поверхности.И, наоборот, небольшая анизотропия сопротивления в магнитном поле означает практическую изотропию поверхности Ферми. При этом, если с ростом магнитного поля для всех направлений rне стремится к насыщению (Bi, As и др.), то электроны и дырки содержатся в проводниках в равных количествах. Стремление сопротивления к насыщению означает, что преобладают либо электроны, либо дырки (тип носителей может быть установлен по знаку постоянной Холла).
Наряду с поперечными Г. я. наблюдается также небольшое изменение сопротивления металлов в магнитном поле, параллельном току I: ( Dr/r) ||, наз. продольным гальваномагнитным эффектом. В сильных магнитных полях обнаруживаются квантовые эффекты, проявляющиеся в немонотонной (осциллирующей) зависимости постоянной Холла и сопротивления от поля Н.
При изучении Г. я. в тонких плёнках и проволоках имеет место зависимость ( Dr/r) ^и ( Dr/r) ||от размеров и формы образца (размерные эффекты). С ростом Нпри r nЈ d( d -наименьший размер образца) эта зависимость исчезает. В ферромагнитных металлах и полупроводниках ( ферритах ) Г. я. обладают рядом специфических особенностей, обусловленных существованием самопроизвольной намагниченности в отсутствие магнитного поля. Например, эдс Холла в ферромагнетиках зависит не только от среднего поля Нв образце, но и от намагниченности, сопротивление в слабых полях иногда убывает (см. Ферромагнетизм , Холла эффект ) .
Лит.:Лифшиц И. М., Каганов М. И., Некоторые вопросы электронной теории металлов, «Успехи физических наук», 1965, т. 87, в. 3; 3айман Дж., Принципы теории твердого тела, пер. с англ., М., 1966
М. И. Каганов.
Гальванометр
Гальвано'метр(от гальвано... и ...метр ) ,высокочувствительный электроизмерительный прибор, реагирующий на весьма малую силу тока или напряжение. Наиболее часто Г. используют в качестве нуль-индикаторов, т. е. устройств для индикации отсутствия тока или напряжения в электрической цепи. Применяют Г. и для измерений малых силы тока и напряжения, определив предварительно постоянную прибора (цену деления шкалы). Различают Г. постоянного и переменного тока. Первые Г. постоянного тока были созданы в 20-х годах 19 в. и по принципу действия являлись приборами магнитоэлектрической системы (см. Магнитоэлектрический прибор измерительный). Они состояли из магнитной стрелки, подвешенной на тонкой нити и помещенной внутри катушки из проволоки. При отсутствии тока в катушке стрелка устанавливается по магнитному меридиану данного места. Появление тока вызывает отклонение стрелки от первоначального положения. В 19 в. было создано много конструктивных разновидностей Г. с подвижной магнитной стрелкой и они широко применялись при научных исследованиях электромагнитных явлений. Так, например, в 1886 Г. Кольрауш, пользуясь таким Г., определил с высокой точностью электрохимический эквивалент серебра.
В 1881 французский учёный Ж. А. д'Арсонваль создал Г. с подвижной катушкой, в котором подвижным элементом служил проводник с током, помещенный в поле постоянного магнита. В зависимости от конструкции подвижной части такие Г. подразделяют на Г. рамочные (подвижная часть - рамка с несколькими витками проволоки), петлевые (подвижная часть - петля из одного витка проволоки) и струнные (подвижная часть - провод, натянутый как струна). В качестве примера на рис. 1 показано устройство рамочного Г. В поле постоянного магнита 1расположена рамка 2,на оси которой укреплена стрелка-указатель 3.Протекающий по виткам рамки ток взаимодействует с полем постоянного магнита и создаёт вращающий момент, вызывающий поворот подвижной части и соответственно перемещение стрелки относительно шкалы. Для повышения чувствительности Г. на подвижной части вместо стрелки указателя укрепляют миниатюрное зеркальце оптического отсчётного устройства. На рис. 2 показан зеркальный Г. с оптическим устройством. Луч света от осветителя 1 падает на зеркальце 3 и, отражаясь от него, попадает на шкалу 4.Шкалу устанавливают на расстоянии 1,5-2 мот Г., поэтому даже весьма малые угловые перемещения зеркальца вызывают заметные отклонения светового пятна на шкале от его нулевого положения. Разновидностью являются Г. со световым отсчётом, у которых осветитель и шкала размещены в одном корпусе с механизмом Г. В этом случае для получения достаточной длины светового луча применяют многократное отражение его от нескольких неподвижных зеркал.
При прохождении по обмотке Г. кратковременного импульса тока получается баллистический отброс подвижной части из нулевого положения с последующим возвращением к нему после нескольких колебаний. Если длительность импульса значительно меньше периода собственных колебаний подвижной части, то первое наибольшее отклонение указателя пропорционально количеству электричества, перенесённого импульсом. Для измерения количества электричества при сравнительно продолжительных импульсах изготовляют Г. баллистические, у которых момент инерции подвижной части значительно больше, чем у обычных Г. С помощью баллистических Г. можно измерять количество электричества при импульсах продолжительностью до 2 сек.
Для обнаружения малых значений силы переменного тока или напряжений применяют Г. вибрационные переменного тока и с преобразователями переменного тока в постоянный. Вибрационные Г. по принципу действия идентичны Г. постоянного тока и отличаются от них только тем, что имеют очень малый момент инерции подвижной части. Устройство вибрационного Г. с подвижным магнитом показано на