Э. Я. Зандберг.
Рис. 1. Зависимость плотности тока j термоэлектронного тока от разности потенциалов V, приложенной между эмиттером и коллектором электронов (вольтамперная характеристика).
Рис. 2. Плотность термоэлектронного тока насыщения при различных температурах и работах выхода ej, определяемых по полному току термоэлектронной эмиссии.
Термоэлектронный преобразователь
Термоэлектро'нный преобразова'тель(генератор) энергии, то же, что .Действие Т. п. как плазменного источника электрической энергии основано на следующем процессе: с катода (поверхность горячего металла с большой ) «испаряются» электроны, которые, пролетев межэлектродный промежуток, «конденсируются» на аноде (холодный металл с малой работой выхода); полезная работа во внешней цепи совершается за счёт остатка потенциальной энергии электронов.
Термоэлемент
Термоэлеме'нт,электрическая цепь (или часть цепи), составленная из разнородных проводников или полупроводников и позволяющая использовать в практических целях одно из .
Если места контактов Т. поддерживать при различных температурах, то в цепи возникает эдс (термоэдс), а при замыкании цепи - электрический ток. Это явление ( ) используется преимущественно для измерения температур (то есть в ) либо др. физических величин, измерение которых может быть сведено к измерению температур: давления газа, скорости потока жидкости или газа, влажности, потока лучистой энергии (см. , ) ,силы переменного тока промышленной частоты (см. ) ,токов радиочастоты и др. (во всех этих случаях Т. служит тепловым ) .Обычно Т., предназначенные для измерительной техники, называются .Полупроводниковые Т., действующие на основе эффекта Зеебека, используются также для создания ,преобразующих тепловую энергию (сжигаемого топлива, радиоактивного распада или солнечной радиация) в электрическую.
Если через Т. пропускать ток от постороннего источника, то на одном из его контактов происходит поглощение, а на другом - выделение тепла. На этом явлении ( ) основан принцип работы холодильников, и термоэлектрического типа, которые находят применение в быту, радиоэлектронике, медицине, электротехнике и др. областях.
Лит.:Иоффе А. Ф., Полупроводниковые термоэлементы, М.- Л., 1956; Бурштейн А. И., Физические основы расчёта полупроводниковых термоэлектрических устройств, М., 1962; Коленко Е. А., Термоэлектрические охлаждающие приборы, 2 изд., Л., 1967; Иорданишвили Е. К., Термоэлектрические источники питания, М., 1968; Методы измерения характеристик термоэлектрических материалов и преобразователей, М., 1974.
Л. С. Стильбанс.
Термоэмиссионный преобразователь энергии
Термоэмиссио'нный преобразова'тель эне'ргии(ТЭП), термоэлектронный преобразователь энергии, термоионный преобразователь энергии, устройство для непосредственного преобразования тепловой энергии в электрическую на основе явления .Простейший ТЭП состоит из двух электродов (катода, или эмиттера, и анода, или коллектора, изготовляемых из тугоплавких металлов, обычно Mo, Re, W), разделённых вакуумным промежутком ( рис. 1 ). К эмиттеру от источника тепла подводится тепловая энергия, достаточная для возникновения заметной термоэлектронной эмиссии с поверхности металла. Электроны, преодолевая межэлектродное пространство (несколько десятых долей мм) ,попадают на поверхность коллектора, создавая на нём избыток отрицательных зарядов и увеличивая его отрицательный потенциал. Если непрерывно обеспечивать подвод тепла к эмиттеру и соответствующее охлаждение коллектора (который получает тепло от достигающих его электронов), то во внешней цепи будет поддерживаться электрический ток и таким образом совершаться работа. Так как ТЭП представляет собой по существу тепловую машину, рабочим телом которой служит «электронный газ» (электроны «испаряются» с эмиттера - нагревателя и «конденсируются» на коллекторе - холодильнике), то кпд ТЭП не может превосходить кпд .
Напряжение, развиваемое ТЭП (0,5- 1 в) , -порядка ,но меньше её на величину падения напряжения на межэлектродном зазоре и потерь напряжения на коммутационных проводах ( рис. 2 ). Максимальная плотность тока, генерируемого ТЭП, ограничена эмиссионной способностью эмиттера и может достигать нескольких десятков а1 см 2поверхности. Для получения оптимальных величин эмиттера (2,5-2,8 эв) и коллектора (1,0-1,7 эв) и для компенсации объёмного заряда электронов, образующегося вблизи электродов, в зазор между ними обычно вводят легко ионизируемые пары Cs. Положительные ионы цезия образуются при столкновении атомов Cs с быстрыми и тепловыми электронами как на горячем катоде ( ) ,так и в межэлектродном объёме (вследствие либо однократного соударения атомов Cs с быстрыми и тепловыми электронами, либо ступенчатой ионизации, при которой в результате 1-го соударения с электроном атом Cs переходит в возбуждённое состояние, а при последующих - ионизируется). В последнем случае ТЭП работает в так называемое дуговом режиме - наиболее употребительном. При используемых в современных ТЭП температурах электродов (1700-2000 К на катоде и 800-1100 К на аноде) их удельная мощность (в расчёте на 1 см 2поверхности катода) достигает десятков вт,а кпд может превышать 20%.
По роду источника тепла различают ядерные (реакторные и радиоизотопные), солнечные и газопламенные ТЭП. В ядерных ТЭП используется тепло, выделяющееся в результате реакции ядерного деления (в реакторных ТЭП) или распада радиоактивного изотопа (в радиоизотопных). В 1970 в СССР создан первый в мире термоэмиссионный преобразователь-реактор «Топаз» электрической мощностью около 10 квт. В солнечных ТЭП нагрев эмиттера осуществляется за счёт тепловой энергии солнечного излучения (с применением ) .Газопламенные ТЭП работают на тепле, выделяющемся при сжигании органического топлива.
Важные преимущества ТЭП по сравнению с традиционными электромашинными преобразователями - отсутствие в них движущихся частей, компактность, высокая надёжность, возможность эксплуатации без систематического обслуживания. В настоящее время (середина 70-х гг.) достигнут ресурс непрерывной работы одиночного ТЭП свыше 40000 ч.Перспективно использование ТЭП в качестве высокотемпературного звена многоступенчатых преобразователей энергии, например, в сочетании с термоэлектрическими преобразователями, работающими при более низких температурах. В СССР, США, Франции и ряде др. стран ведутся интенсивные работы по созданию ТЭП, пригодных для массового промышленного использования.
Лит.:Елисеев В. Б., Пятницкий А. П., Сергеев Д. И., Термоэмиссионные преобразователи энергии, М., 1970; Термоэмиссионные преобразователи и низкотемпературная плазма, М., 1973; Технология термоэмиссионных преобразователей. Справочник, под ред. С. В. Рябикова, М., 1974.
Н. С. Лидоренко.
Рис. 2. Распределение потенциальной энергии электронов в межэлектродном зазоре при недостаточной концентрации ионов цезия (1), в условиях компенсации объёмного заряда (2) и в дуговом режиме (3): УФК и УФА - уровни Ферми катода (эмиттера) и анода (коллектора); E - энергия; E Ки E А- работа выхода катода и анода; DV 3, DV при V - падение напряжения соответственно на межэлектродном зазоре, на коммутационных приводах и во внешней цепи; е - заряд электрона; d - межэлектродное расстояние.
Рис. 1. Схема термоэмиссионного преобразователя: К - катод, или эмиттер; А - анод, или коллектор; R - внешняя нагрузка; Q К- тепло, подводимое к катоду; Q А- тепло, отводимое от анода; 1 - атомы цезия; 2 - ионы цезия; 3 - электроны.
Термоэрозия
Термоэро'зия,сочетание теплового и механического воздействия текущей воды на мёрзлые горные породы и лёд. Начальная стадия Т. мёрзлых горных пород обычно предопределяется вытаиванием содержащихся в них ледяных жил, вследствие чего на дневной поверхности возникает полигональная сеть эрозионных канав. Эти канавы при наличии естественного уклона поверхности становятся путями стока талых вод и дождевых осадков, в свою очередь оказывающих дальнейшее тепловое и эродирующее воздействие на мёрзлые породы.
Термоядерные реакции
Термоя'дерные реа'кции,ядерные реакции между лёгкими атомными ядрами, протекающие при очень высоких температурах (порядка 10 7К и выше). Высокие температуры, то есть достаточно большие относительные энергии сталкивающихся ядер, необходимы для преодоления электростатического барьера, обусловленного взаимным отталкиванием ядер (как одноимённо заряженных частиц). Без этого невозможно сближение ядер на расстояние порядка радиуса действия ядерных сил, а следовательно, и «перестройка» ядер, происходящая при Т. р. Поэтому Т. р. в природных условиях протекают лишь в недрах звёзд, а для их осуществления на Земле необходимо сильно разогреть вещество ядерным взрывом, мощным газовым разрядом, гигантским импульсом лазерного излучения или бомбардировкой интенсивным пучком частиц.
Т. р., как правило, представляют собой процессы образования сильно связанных ядер из более рыхлых и потому сопровождаются выделением энергии (точнее, выделением в продуктах реакции избыточной кинетической энергии, равной увеличению энергии связи). При этом сам механизм этого «экзоэнергетического» сдвига к средней части периодической системы элементов Менделеева здесь противоположен тому, который имеет место при делении тяжёлых ядер: почти все практически интересные Т. р. - это реакции слияния (синтеза) лёгких ядер в более тяжёлые. Имеются, однако, исключения: благодаря особой прочности ядра 4He (a-частица) возможны экзоэнергетические реакции деления лёгких ядер (одна из них, «чистая» реакция 11B + р ® 3 4Не + 8,6 Мэв,привлекла к себе интерес в самое последнее время).
Большое энерговыделение в ряде Т. р. обусловливает важность их изучения для астрофизики, а также для прикладной ядерной физики и ядерной энергетики. Кроме того, чрезвычайно интересна роль Т. р. в дозвёздных и звёздных процессах синтеза атомных ядер химических элементов (нуклеогенеза).
Скорости Т. р.В табл. 1 для ряда Т. р. приведены значения энерговыделения, основной величины, характеризующей вероятность Т. р. - её максимального ( s макс, и соответствующей энергии налетающей (в формуле реакции - первой слева) частицы.
Главная причина очень большого разброса сечений Т. р. - резкое различие вероятностей собственно ядерных («послебарьерных») превращений. Так, для большинства реакций, сопровождающихся образованием наиболее сильно связанного ядра 4He, сечение велико, тогда как для реакций, обусловленных (например, р + р ® D + е ++ n), оно весьма мало.
Т. р. происходят в результате парных столкновений между ядрами, поэтому число их в единице объёма в единицу времени равно
n
1n
2<
vs(v)>
,где
n
1, n
2-концентрации ядер 1-го и 2-го сортов (если ядра одного сорта, то
n
1n
2следует заменить на
n
2),
v -относительная скорость сталкивающихся ядер, угловые скобки означают усреднение по скоростям ядер
v[распределение которых в дальнейшем принимается максвелловским (см.
)]
.
Температурная зависимость скорости Т. р. определяется множителем < vs(v)> .В практически важном случае «не очень высоких» температур T< (10 7ё10 8) К она может быть приближённо выражена в виде, одинаковом для всех Т. р. В этом случае относительные энергии Есталкивающихся ядер, как правило, значительно ниже высоты кулоновского барьера (последняя даже для комбинации ядер с наименьшим зарядом z= 1 составляет ~ 200 Кэв,что соответствует, по соотношению E = kT, T ~2Ч10 9K) и, следовательно, вид s(v)определяется в основном вероятностью «туннельного» прохождения сквозь барьер (см. ) ,а не собственно ядерным взаимодействием, в ряде случаев обусловливающим «резонансный» характер зависимости s(v)(именно такая зависимость проявляется в наибольших из значений s максв таблице 1). Результат имеет вид
< vs(v)> = constЧ Т -2/3ехр}
,
где const - постоянная, характерная для данной реакции,
Z
1
, Z
2
-заряды сталкивающихся ядер,
-их приведённая масса,
е -заряд электрона,
-
, k -
.
Таблица 1
| Реакция | Энерговыделение, Мэв | s макс, (в области энергий Ј1 Мэв) | Энергия налетающей частицы, соответствующая s макс, Мэв | |
| 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 | p + p ® D + e ++ v p + D ® 3He + g p + T ® 4He + g D + D ® T + P D + D ® 3He + n D + D ® 4He + g D + T ® 4He + n T + D ® 4He + n T + T ® 4He + 2n D + 3He ® 4He + p 3Не + 3Не ® 4Не+2р n + 6Li ® 4He + T p + 6Li ® 4He + 3He p + 7Li ® 2 4He + g D + 6Li ® 7Li + p D + 6Li ® 2 4He D + 7Li ® 2 4He + n p + 9Be ® 2 4He + D p + 9Be ® 6Li + 4He p + 11B ® 3 4He p + 15N ® 12C + 4He | 2,2 5,5 19,7 4,0 3,3 24,0 17,6 17,6 11,3 18,4 12,8 4,8 4,0 17,3 5,0 22,4 15,0 0,56 2,1 8,6 5,0 | 10 -2310 -610 -60,16 (при 2 Мэв) 0,09 - 5,0 5,0 0,10 0,71 - 2,6 10 -46Ч10 -30,01 0,026 10 -30,46 0,35 0,6 0,69 (при 1,2 Мэв) | - - - 2,0 1,0 - 0,13 0,195 1,0 0,47 - 0,26 0,3 0,44 1,0 0,60 0,2 0,33 0,33 0,675 1,2 |
p - протон, D - дейтрон (ядро дейтерия 2H), Т - тритон (ядро трития 3H) ,n - нейтрон, е+ - позитрон, v - нейтрино, g -фотон.
Т. р. во Вселеннойиграют двоякую роль - как основной источник энергии звёзд и как механизм нуклеогенеза. Для нормальных гомогенных звезд, в том числе Солнца, главным процессом экзоэнергетического ядерного синтеза является сгорание Н в Не, точнее, превращение 4 протонов в ядро 4He и 2 позитрона. Этот результат можно получить двумя путями (Х. и др., 1938-39): 1) в протон - протонной (рр) цепочке, или водородном цикле; 2) в углеродно-азотном (CN), или углеродном, цикле (таблицы 2 и 3).
Первые 3 реакции входят в полный цикл дважды. Времена реакций рассчитаны для условий в центре Солнца: Т =13 млнК (по другим данным - 16 млнК), плотность Н - 100 г /см 3 .В скобках указана часть энерговыделения, безвозвратно уходящая с n.
В CN-цикле ядро 12С играет роль катализатора. Для Солнца и менее ярких звёзд в полном энерговыделении преобладает рр-цикл, а для более ярких звёзд - CN-цикл.
Табл. 2. - Водородный цикл
| Реакция | Энерговыделение, Мэв | Среднее время реакции |
| р + р ® D+e ++ v е ++ е –®2g p + D ® 3He + g 3Не + 3Не ® 4Не+2р | 2Ч0,164 + (2Ч0,257) 2Ч1,02 2Ч5,49 12,85 | 1,4Ч10 10 лет -5,7 сек10 6лет |
| Итого 4p ® 4He + 2e + | 26,21 + (0,514) |
Водородный цикл разветвляется на 3 варианта. При достаточно больших концентрациях 4He и T> (10 ё 15) млн К, в полном энерговыделении начинает преобладать др. ветвь рр-цикла, отличающаяся от приведённой в таблице 2 заменой реакции 3He + 3He на цепочку:
3He + 4He ® 7Be + g, 7Be + e –® 7Li + g,
p + 7Li ® 2 4He,
а при ещё более высоких Т -третья ветвь:
3He + 4He ® 7Be + g, р + 7Ве ® 8В + g,
8B ® 8Be + e ++ n, 8Be ® 2 4He.
Для звёзд-гигантов с плотными выгоревшими (по содержанию Н) ядрами существенны гелиевый и неоновый циклы Т. р.; они протекают при значительно более высоких температурах и плотностях, чем рр- и CN-циклы. Основной реакцией гелиевого цикла, идущей, начиная с T» 200 млн К, является так называемый процесс Солпитера: 3 4He ® 12C + g 1+ g 2+ 7,3 Мэв(процесс не строго тройной, а двухступенчатый, идущий через промежуточное ядро 8Be). Далее могут следовать реакции 12C + 4Не ® 16O + g, 16O + 4He ® 20Ne + g ;в этом состоит один из механизмов нуклеогенеза. Возможность процесса Солпитера, а тем самым и нуклеогенеза большинства элементов (предпосылка возникновения всех форм жизни!) связана с таким случайным обстоятельством, как большая «острота» резонанса в ядерной реакции 3 4Не ® 12С, обеспечиваемая наличием подходящего дискретного уровня энергии у ядра 8Be.
Если продукты реакций гелиевого цикла вступят в контакт с Н, то осуществляется неоновый (Ne-Na) цикл, в котором ядро 20Ne играет роль катализатора для процесса сгорания Н в Не. Последовательность реакций здесь вполне аналогична CN-циклу (табл. 3), только ядра 12C, 13N, 13C, 14N, 15O, 15N заменяются соответственно ядрами 20Ne, 21Na, 21Ne, 22Na, 23Na, 23Mg.
Табл. 3. - Углеродный цикл
| Реакция | Энерговыделение, Мэв | Среднее время реакции |
| р + 12С ® 13N + g | 1,95 | 1,3Ч10 7 лет |
| 13N ® 13С + е ++ v | 1,50(0,72) | 7,0 мин |
| р + 13С ® 14N + g | 7,54 | 2,7Ч10 6 лет |
| р + 14N ® 15O + g | 7,35 | 3,3Ч10 8 лет |
| 15O ® 15N + e ++v | 1,73 + (0,98) | 82 сек |
| р + 15N ® 12С + 4Не | 4,96 | 1,1Ч10 5лет |
| Итого 4р ® 4Не + 2е + | 25,03 + (1,70) |
Мощность этого цикла как источника энергии невелика. Однако он, по-видимому, имеет большое значение для нуклеогенеза, так как одно из промежуточных ядер цикла ( 21Ne) может служить источником нейтронов: 21Ne + 4He ® 24Mg + n (аналогичную роль может играть и ядро С, участвующее в CN-цикле). Последующий «цепной» захват нейтронов, чередующийся с процессами b --распада, является механизмом синтеза всё более тяжёлых ядер.
Средняя интенсивность энерговыделения e в типичных звёздных Т. р. по земным масштабам ничтожна. Так, для Солнца (в среднем на 1
гсолнечной массы)
. Это гораздо меньше, например, скорости энерговыделения в живом организме в процессе обмена веществ. Однако вследствие огромной массы Солнца (2Ч10
33
г) полная излучаемая им мощность (4Ч10
26
вт) чрезвычайно велика (она соответствует ежесекундному уменьшению массы Солнца на ~ 4 млн.
т)
и даже ничтожной её доли достаточно, чтобы оказывать решающее влияние на энергетический баланс земной поверхности, жизни и т. д.
Из-за колоссальных размеров и масс Солнца и звёзд в них идеально решается проблема удержания (в данном случае - гравитационного) и термоизоляции плазмы: Т. р. протекают в горячем ядре звезды, а теплоотдача происходит с удалённой и гораздо более холодной поверхности. Только поэтому звёзды могут эффективно генерировать энергию в таких медленных процессах, как рр- и CN-циклы (табл. 2 и 3). В земных условиях эти процессы практически неосуществимы; например, фундаментальная реакция р + p ® D + е ++ n непосредственно вообще не наблюдалась.
Т. р. в земных условиях.На Земле имеет смысл использовать лишь наиболее эффективные из Т. р., связанные с участием изотопов водорода D и Т. Подобные Т. р. в сравнительно крупных масштабах осуществлены пока только в испытательных взрывах термоядерных, или водородных бомб (см. ) .Энергия, высвобождающаяся при взрыве такой бомбы (10 23- 10 24 эрг) ,превышает недельную выработку электроэнергии на всём земном шаре и сравнима с энергией землетрясений и ураганов. Вероятная схема реакций в термоядерной бомбе включает Т. р. 12, 7, 4 и 5 (табл. 1). В связи с термоядерными взрывами обсуждались и др. Т. р., например 16,14, 3.
Путём использования Т. р. в мирных целях может явиться (УТС), с которым связывают надежды на решение энергетических проблем человечества, поскольку дейтерий, содержащийся в воде океанов, представляет собой практически неисчерпаемый источник дешёвого горючего для управляемых Т. р. Наибольший прогресс в исследованиях по УТС достигнут в рамках советской программы «Токамак». Аналогичные программы к середине 70-х гг. 20 в. стали энергично развиваться и в ряде др. стран. Для УТС наиболее важны Т. р. 7,5 и 4 [а также 12 для регенерации дорогостоящего Т]. Независимо от энергетических целей термоядерный реактор может быть использован в качестве мощного источника быстрых нейтронов. Однако значительное внимание привлекли к себе и «чистые» Т. р., не дающие нейтронов, например 10, 20 (табл. 1).
Лит.:Арцимович Л. А., Управляемые термоядерные реакции, 2 изд., М., 1963; Франк-Каменецкий Д. А., Физические процессы внутри звезд, М., 1959; Термоядерные реакции, в кн.: Проблемы современной физики, М., 1954, в. 1; Fowler W. A., Caughlan G. R., Zimmerman В. A., «Annual Review of Astronomy and Astrophysics», 1967, v. 5, p. 525.
В. И. Коган.
Термоядерный ракетный двигатель
Термоя'дерный раке'тный дви'гатель,гипотетический ,в котором для создания тяги предполагается использовать истечение продуктов управляемой термоядерной реакции или рабочего тела (например, водорода), нагретого за счёт энергии, высвобождающейся в результате этой реакции. Скорость реактивной струи Т. р. д. составит предположительно несколько тысяч км/сек.Потенциальное применение Т. р. д. - околоземные и межпланетные космические полёты.
Термы (бани)
Те'рмы(лат. thermae, от греч. thermуs - тёплый, горячий), в Древнем Риме общественные бани; являлись также общественными, увеселительными и спортивными учреждениями. Как тип здания Т, в основных чертах сложились в период республики ко 2 в. до н. э., получив наиболее полное развитие в период империи. Т. часто являлись сложным комплексом различных построек с многочисленными помещениями. Основное здание обычно имело симметричный план с расположением по главной оси фригидария, тепидария и кальдария (холодной, тёплой и горячей бань) и двух групп одинаковых помещений (вестибюль, раздевальня, залы для омовения, массажа и сухого потения) по сторонам от них; здесь же помещался зал для спортивных упражнений. В отличие от Рима, некоторые из провинциальных Т. не имели симметричного плана. Огромные внутренние помещения Т. были перекрыты мощными цилиндрическими и крестовыми сводами и куполами [размеры главного здания Т. Каракаллы в Риме (начало 3 в.) 216 x 112 м,диаметр купола 35 м] и пышно украшены мозаикой, росписями, скульптурой и прочим. Т. отапливались горячим воздухом по каналам, проложенным обычно под полами и в стенах: часто использовались .Существовали и частные Т.
Лит.:Камерон Ч., Термы римлян... пер. с англ., М., 1939.
Рим. Термы Диоклетиана. 306 г. Реконструкция (разрез).
Термы спектральные
Те'рмыспектральные (англ. term, от лат. terminus - граница, предел), применяемые в спектроскопии величины, пропорциональные энергиям стационарных состояний атомов и молекул. Впервые были введены эмпирически при анализе закономерностей расположения линий в спектрах.
Термье Пьер Мари
Термье'(Termier) Пьер Мари (3.7.1859, Лион, - 23.10.1930, Гренобль), французский геолог, член Французской АН (1909). Окончил Политехническую (1880) и Горную (1883) школы в Париже. Профессор горных школ в Сент-Этьенне (с 1885) и в Париже (с 1894). Сотрудник (1886), затем директор (с 1911) управления геологического картирования Франции. Основные труды посвящены вопросам тектоники. Составил общую схему структуры Альп, установил их покровное строение и дал общую характеристику шарьяжей. Описал также явления диапиризма; занимался изучением регионального метаморфизма и гранитообразования в связи со складчатостью. Открыл и описал несколько новых минералов (b-цоизит и др.). Иностранный член-корреспондент АН СССР (1925).
Тёрн
Тёрн,терновник (Prunus spinosa), вид растений рода семейства розоцветных. Небольшой кустарник, редко небольшое дерево высотой 4-8 м.Ветки с колючками. Листья эллиптические или обратнояйцевидные. Цветки мелкие, белые. Цветёт в апреле - мае. Плоды - однокостянки, чаще округлые, мелкие, черно-синие, с восковым налётом. Дикий Т. растет в Малой Азии, Западной Европе и Средиземноморье, в СССР - в Европейской части, на Кавказе и в Западной Сибири. Плоды содержат 5,5-8,8% сахаров (глюкоза и фруктоза), 0,8-2,8% кислот, терпко-кислые, созревают поздно. Используются для сушки, изготовления вина, варенья и др. Т. зимостоек и засухоустойчив. В Поволжье распространены в культуре крупноплодные Т., полученные от скрещивания со сливой домашней (P. domestica).
Тёрн: 1 - цветущая ветвь; 2 - цветок в разрезе (увеличено); 3 - ветвь с плодами.