Страница:
фотоэлектронной эмиссии
или
фотоэффекте внутреннем.">Фотоэлемент,
Фотодиод,
Фототранзистор) и в устройствах для преобразования солнечной энергии в электрическую (см.
Солнечная батарея
).
Лит.:Рывкин с. М., Фотоэлектрические явления в полупроводниках, М., 1963; Бьюб Р., Фотопроводимость твердых тел, пер. с англ., М., 1962; Фотопроводимость. Сб. ст., пер. с англ., М., 1967.
Т. М. Лифшиц.
эффективных поперечных сечений
всевозможных Ф. р. называется сечением поглощения g-кванта ядром. Для всех ядер (за исключением очень лёгких) сечение s
gпри малых и больших энергиях g-кванта мало, а в середине имеется высокий широкий максимум, называемый гигантским резонансом (
рис. 1
).
Лит.:Рывкин с. М., Фотоэлектрические явления в полупроводниках, М., 1963; Бьюб Р., Фотопроводимость твердых тел, пер. с англ., М., 1962; Фотопроводимость. Сб. ст., пер. с англ., М., 1967.
Т. М. Лифшиц.
эффективных поперечных сечений
всевозможных Ф. р. называется сечением поглощения g-кванта ядром. Для всех ядер (за исключением очень лёгких) сечение s
gпри малых и больших энергиях g-кванта мало, а в середине имеется высокий широкий максимум, называемый гигантским резонансом (
рис. 1
).
Положение гигантского резонанса монотонно уменьшается с ростом массового числа
Аядер от 20–25
Мэвв лёгких ядрах до 13
Мэвв тяжёлых. Зависимость энергии
Е
m,соответствующей вершине резонанса, от
Аописывается формулой:
Е
m= 34 А
-1/6. Ширина резонанса Г ~ 4–8
Мэв;она минимальна у
магических ядер–Г (
208Pb) = 3,9
Мэв,и максимальна у деформированных ядер – Г (
165Но) = 7
Мэв.В области гигантского резонанса кривая поглощения не является монотонной, а имеет определённую структуру. У деформированных ядер это двугорбая кривая (
рис. 2
, а). У лёгких и средних ядер и у некоторых тяжёлых ядер наблюдается несколько максимумов шириной в сотни
кэв(
рис. 2
, б)
.Распределение фотонейтронов по энергии в области резонанса близко к максвелловскому (см.
Максвелла распределение
). Вместе с тем есть отклонения: большим оказывается число нейтронов в высокоэнергетической области спектра. Распределение фотопротонов в большинстве случаев не является максвелловским.
Гигантский резонанс связывают с возбуждением g-квантами собственных колебаний протонов относительно нейтронов (дипольные колебания). Нуклоны могут покидать ядро непосредственно в процессе дипольных колебаний, но могут испускаться и после их затухания. Упорядоченные колебания нуклонов постепенно переходят в весьма сложное «тепловое» движение. В результате образуется возбуждённое
составное ядро,из которого «испаряются» протоны или нейтроны. Ширина Г гигантского резонанса определяется «временем жизни» дипольных колебаний. При энергии g-квантов, превышающей энергию гигантского резонанса, поглощающие g-квант нуклоны, как правило, быстро покидают ядро, дипольные колебания не возникают (ядро не успевает «раскачаться») и механизм Ф. р. является «прямым» (см.
Прямые ядерные реакции;например, при
E
g~ 70
Мэвмеханизм поглощения g-квантов становится двухнуклонным). Наряду с дипольными колебаниями в ядре могут возбуждаться квадрупольные, октупольные и др. типы колебаний, но их роль в Ф. р. не существенна. Иногда Ф. р. называются процессы, в которых g-кванты высокой энергии (~ 1,5Ч10
-8эв ), поглощаясь ядрами или отдельными нуклонами, вызывают рождение
пи-мезонов
(например, g + p ® n + p
-; g + р ® р + p
0) и др. элементарных частиц.
Лит.:Айзенберг И. М., Грайнер В., Механизмы возбуждения ядра, пер. с англ., М., 1973; Широков Ю. М., Юдин Н. П., Ядерная физика, М., 1972; Левинджер Д ж., Фотоядерные реакции, пер. с англ., М., 1962.
Н. П. Юдин.
Рис. 1. Гигантский резонанс.
Рис. 2. Тонкая структура гигантского резонанса: а — для деформированных ядер, б — для сферических ядер.