БСЭ. Большая Советская Энциклопедия (ПО)

  В. И. Злыднев.

Поляновский мир 1634

Поля'новский мир 1634,мирный договор между Россией и Речью Посполитой, подписанный 17(27) мая - 4(14) июня 1634 и завершивший русско-польскую войну 1632-34.Получил название от места проведения переговоров (село Семлево на р. Поляновке, между Вязьмой и Дорогобужем). Русскую делегацию возглавляли боярин Ф. И. Шереметев и окольничий князь А. М. Львов, польскую - коронный канцлер епископ Я. Задзик, литовский гетман Х. Радзивилл. П. м. подтвердил русско-польские границы, установленные Деулинским перемирием 1618.Россия отказалась от всех занятых в ходе войны русских земель (захваченных Польшей в начале 17 в.), исключая Серпейск с уездом; польская сторона обязалась вывести свои войска из пределов Русского государства. Польский король Владислав IV отказался от претензий на русский престол, Россия обязалась выплатить польской стороне 20 тыс. руб., были предусмотрены немедленный обмен без выкупа пленными и межевание границы. Последнее было проведено пятью комиссиями в 1635-48. П. м. был ратифицирован в 1635.

  Лит.:Поршнев Б. Ф., На путях к Поляновскому миру 1634г., в кн.: Международные отношения. Политика, Дипломатия. XVI-XX вв., М., 1964; Шеламанова Н. Б., Документы государственных межеваний 30-40-х годов XVII в., в кн.: Археографический ежегодник за 1971 г., М., 1972.

  В. Д. Назаров.

Полянский Анатолий Трофимович

Поля'нскийАнатолий Трофимович (р. 29.1.1928, село Авдеевка, ныне Донецкой область УССР), советский архитектор, доктор архитектуры (1970). Член КПСС с 195З. Учился в Московском архитектурном институте (1944-50) у Ю. Н. Емельянова. С 1958 директор Центрального научно-исследовательского института экспериментального проектирования лечебно-курортных зданий. Преподаёт в Московском архитектурном институте (1955-60 и с 1973). Применяя метод вариантного использования унифицированных конструкций индустриального изготовления, широко вводя в архитектуру цвет, П. добивается большого разнообразия объёмно-пространственных композиций, силуэтов и ритмического строя своих сооружений. Основные работы (с соавторами): павильон СССР на Всемирной выставке в Брюсселе (1958), лагери в «Артеке» (Крым) - «Морской» им. П. Тольятти (1960-61), «Прибрежный» (1960-64; Государственная премия СССР, 1967), «Горный» (1967; строительство продолжается), здания посольств СССР в Каире (1965) и Стокгольме (1966), Дом молодёжи в Целинограде (1974). Награжден 2 орденами и медалью.

  Соч.: Архитектурное творчество и стандартизация строительства, М., 1971.

Полянский Дмитрий Степанович

Поля'нскийДмитрий Степанович [р. 25.10(7.11).1917, Славяносербск, ныне Ворошиловградской области УССР], советский государственный и партийный деятель. Член КПСС с 1939. Родился в семье крестьянина. В 1930 вступил в ВЛКСМ. Трудовую деятельность начал в 1932 рабочим совхоза. Окончил Харьковский с.-х. институт (1939) и ВПШ при ЦК ВКП (б) (1942). В 1939-1940 заведующий отделом крестьянской молодёжи Харьковского обкома ЛКСМ Украины. В 1940 служил в Советской Армии. С 1942 на партийной работе в Алтайском крае: начальник политотдела Хорошенской МТС, 1-й секретарь Карасукского райкома партии. В 1945-49 ответственный организатор Управления кадров ЦК ВКП (6), затем инспектор ЦК. В 1949-52 2-й секретарь Крымского обкома партии, в 1952-53 председатель Крымского облисполкома, в 1953-55 1-й секретарь Крымского обкома, в 1955-57 Оренбургского обкома КПСС. В 1957-58 1-й секретарь Краснодарского крайкома КПСС. В 1958-62 председатель Совета Министров РСФСР. В 1962-65 заместитель председателя Совета Министров СССР; в 1965-73 1-й заместитель председателя Совета Министров СССР. С февраля 1973 министр сельского хозяйства СССР. Делегат 19-24-го съездов КПСС; на 20-м, 22-24-м съездах избирался членом ЦК КПСС. В 1958-60 кандидат в члены Президиума ЦК, в 1960-66 член Президиума ЦК КПСС. С апреля 1966 член Политбюро ЦК КПСС. Депутат Верховного Совета СССР 4-9-го созывов. Награжден 4 орденами Ленина, а также медалями.

Д. С. Полянский.

Полянский Юрий Иванович

Поля'нскийЮрий (Георгий) Иванович [р. 2(15).3.1904, Петербург], советский протозоолог, профессор (1933), заслуженный деятель науки РСФСР (1968). Член КПСС с 1941. Ученик и сотрудник В. А. Догеля.Окончил Ленинградский университет (1924), аспирантуру (1929) и работал там же. Одновременно в 1927-41 и 1945-48 преподавал в Педагогическом институте им. А. И. Герцена (с 1933 заведующий кафедрой). В 1941-45 служил в Советской Армии. В 1948-52 сотрудник Мурманской биологической станции на Баренцевом море. В 1953-56 директор института биологии Карельского филиала АН СССР. Одновременно с 1953 снова в ЛГУ, с 1955 заведующий кафедрой зоологии беспозвоночных, с 1957 заведующий лабораторией в институте цитологии АН СССР, в организации которого принимал активное участие. Президент Всесоюзного общества протозоологов (с 1968). Основные труды по систематике, цитологии, морфологии и физиологии простейших; паразитологии, экологии, эволюционному учению и методам преподавания биологии. Автор ряда учебников и руководств. Награжден орденом Ленина, орденом Красной Звезды и медалями.

  Соч.: Общая протозоология, М. - Л., 1962 (совм. с В. А. Догелем и Е. М. Хейсиным).

  Лит.:Стрелков А. А., К 70-летию Ю. И. Полянского, «Цитология», 1974, № 5.

Поляризатор

Поляриза'тор, устройство для получения полностью или (реже) частично поляризованного оптического излучения из излучения с произвольными поляризационными характеристиками (см. Поляризация света ) .Простейший поляризационный прибор и один из основных элементов более сложных таких приборов. Линейные П., дающие плоскополяризованный свет, - либо оптически анизотропные поляризационные призмы и поляроиды,либо оптические стопы изотропных пластинок, прозрачных в нужной области спектра. В качестве циркулярного П. для получения света, поляризованного по кругу, обычно применяют совокупность линейного П. и пластинки четверть длины волны (см. Компенсатор оптический ) .Любой П. может быть использован и как анализатор поляризованного излучения. См. также Поляризационные приборы.

  В. С. Запасский.

Поляризационная микроскопия

Поляризацио'нная микроскопи'я, совокупность методов (и обеспечивающих эти методы устройств), предназначенных для наблюдения и изучения под микроскопом объектов, изменяющих в каком-либо отношении поляризацию света,который проходит через объекты или отражается ими. Подробно см. Микроскоп,раздел Способы освещения и наблюдения (микроскопия).

Поляризационно-оптический метод исследования

Поляризацио'нно-опти'ческий ме'тод иссле'дованиянапряжении, метод изучения напряжений в деталях машин и строительных конструкциях на прозрачных моделях. Основан на свойстве большинства прозрачных изотропных материалов (стекло, целлулоид, желатин, пластмассы - оптически чувствительные или пьезооптические материалы) становиться при деформации оптически анизотропными, т. е. на возникновении искусственного двойного лучепреломления (т. н. пьезооптического эффекта). Главные значения тензора диэлектрической проницаемости линейно связаны с главными напряжениями. Так, например, для пластинки, нагруженной в своей плоскости, одно главное напряжение s _з, направленное нормально к пластинке ( рис. 1 , а), равно нулю и одна из главных плоскостей оптической симметрии совпадает с плоскостью пластинки. Если на пластинку Dв круговом полярископе ( рис. 2 ) падает свет перпендикулярно к её плоскости, то оптическая разность хода равна: D = d( n ₁- n ₂) или D = cd(s ₁-s ₂), где d -толщина пластинки, (s ₁ и s ₂- главные напряжения, с- т. н. относительный оптический коэффициент напряжений. Это уравнение (т. н. уравнение Вертгейма) - основное при решении плоских задач П.-о. м. и. При просвечивании монохроматическим светом в точках интерференционного изображения модели, в которых D = ml ( m -целое число), наблюдается погашение света; в точках, где D =(2 m+ 1)l/2, - максимальная освещённость. На изображении модели ( рис. 3 ) получаются светлые и тёмные полосы разных порядков m(картина полос). Точки, лежащие на одной и той же полосе, имеют одинаковую D, т. е. одинаковые s ₁ -s ₂= 2t _мах= D/ cd(гдеt _мах- максимальные скалывающие напряжения). При белом свете точки с одинаковыми t _maxсоединяются линиями одинаковой окраски - изохромами.

  Для определения s ₁ -s ₂(или t _max) в данной точке достаточно определить сдля материала модели и измерить компенсатором D или можно определить (s ₀модели и подсчитать порядок полосы m(s ₀= l /cd -разность главных напряжений в модели, вызывающих разность хода D = l; си s ₀получают при простом растяжении, сжатии или чистом изгибе на образцах из материала модели). Т. к. при нормальном просвечивании плоской модели можно получить только разность главных напряжений и их направление, то для определения (s ₁и s ₂в отдельности существуют дополнительные физико-механические способы измерения (s ₁+ s ₂, а также графовычислительные методы разделения (s ₁и s ₂по известным s ₁ -s ₂и их направлению, использующие уравнения механики сплошной среды.

  Для исследования напряжений на объёмных моделях применяется более сложная техника эксперимента. Объёмная модель часто исследуется с применением метода «замораживания» деформаций. Модель из материала, обладающего свойством «замораживания» (отверждённые эпоксидные, фенолформальдегидные смолы и др.), нагревается до температуры высокоэластического состояния, нагружается и под нагрузкой охлаждается до комнатной температуры (температуры стеклования). После снятия нагрузки деформации, возникающие в высокоэластическом состоянии, и сопровождающая их оптическая анизотропия фиксируются. Наглядно описать это явление можно при помощи условной двухфазной модели материала. При нагреве до 80-120 °С (высокоэластическое состояние) одна часть материала размягчается, другая остаётся упругой. Нагрузке, приложенной к нагретой модели, противостоит неразмягчающийся скелет. При охлаждении нагруженной модели до комнатной температуры размягчающаяся часть снова застывает («замораживается») и удерживает деформацию в скелете после снятия нагрузки. «Замороженную» модель распиливают на тонкие пластинки (срезы) толщиной 0,6- 2 мм,которые исследуют в обычном полярископе.

  Применяется также метод рассеянного света, при котором тонкий пучок параллельных лучей поляризованного света пропускается через объёмную модель и даёт в каждой точке на своём пути рассеянный свет, который наблюдается в направлении, перпендикулярном к пучку. Состояние поляризации по линии каждого луча от точки к точке меняется соответственно напряжениям в этих точках. Существует метод, при котором в изготовленную из оптически нечувствительного к напряжениям прозрачного материала (специальные органические стекла) объёмную модель вклеивают тонкие пластинки из оптически чувствительного материала. Измерения во вклейках проводят, как на плоской модели, - с просвечиванием нормально или под углом к поверхности вклейки.

  Описанный П.-о. м. и. применяется для изучения напряжений в плоских и объёмных деталях в пределах упругости в тех случаях, когда применение вычислительных методов затруднено или невозможно. П.-о. м. и. напряжений используется для изучения пластических деформаций (фотопластичность), динамических процессов, температурных напряжений (фототермоупругость), для моделирования при решении задач ползучести (фотоползучесть) и др. нелинейных задач механики деформируемого тела.

  Разработан также метод оптически чувствительных наклеек (слоев), наносимых на поверхности натурных деталей. Слой оптически чувствительного материала наносится на поверхность металлической детали или её модели в жидком виде и затем подвергается полимеризации или наклеивается на деталь в виде пластинки; это обеспечивает равенство деформаций нагруженной детали и покрытия. Деформации в покрытии определяются по измеренной в нём разности хода в отражённом свете при помощи односторонних полярископов.

  Так как П.-о. м. и. напряжений ведутся на моделях, то они заканчиваются переходом от напряжений в модели к напряжениям в детали. В простейшем случае s _дет= s _модb/a ², где a и b - масштабы геометрического и силового подобий.

  Лит.:Пригоровский Н. И., Поляризационно-оптический метод исследования распределения напряжений, в кн.: Справочник машиностроителя, т. 3, М., 1962; Александров А. Я., Ахметзянов М. Х., Поляризационно-оптические методы механики деформируемого тела, М., 1973.

  В. И. Савченко

Рис. 2. Схема кругового полярископа: S - источник света, Р - поляризатор; D - пластинка; l/4 - компенсирующие пластинки; А - анализатор; Э - экран.

Рис. 1. Схемы: а - пластинки, нагруженной в своей плоскости; б - элемента объёма в напряжённом состоянии; s - нормальные; t - касательные напряжения.

Рис. 3. Картина полос при равномерном растягивании пластинки с круглым отверстием.

Поляризационные приборы

Поляризацио'нные прибо'ры,предназначаются для обнаружения, анализа, получения и преобразования поляризованного оптического излучения (света), а также для различных исследований и измерений, основанных на явлении поляризации света.К 1-й из двух категорий, на которые разделяют П. п., относятся простейшие устройства для получения и преобразования поляризованного света - линейные и циркулярные поляризаторы (П), фазовые пластинки, компенсаторы оптические , деполяризаторы и пр. 2-я категория П. п. - более сложные конструкции и установки для количественных поляризационно-оптических исследований. В качестве элементов в них входят П. п. 1-й категории, а также приёмники света, монохроматоры,вспомогательные электронные устройства и многие др.

  Простейшие поляризационные устройства.В П для получения полностью или частично поляризованного света используется одно из трёх физических явлений: 1) поляризация при отражении света или преломлении света на границе раздела двух прозрачных сред; 2) линейны и дихроизм - одна из форм плеохроизма;3) двойное лучепреломление.Свет, отражённый от поверхности, разделяющей две среды с разными преломления показателями n,всегда частично поляризован. Если же луч света падает на границу раздела под углом, тангенс которого равен отношению абсолютных n2-й и 1-й сред (их относительный n) ,то отражённый луч поляризован полностью (см. Брюстера закон ) .Недостатки отражательных П - малость коэффициента отражения и сильная зависимость степени поляризации рот угла падения и длины световой волны. Преломленный луч также частично поляризован, причём его рмонотонно возрастает с увеличением угла падения. Пропуская свет последовательно через несколько прозрачных плоскопараллельных пластин, можно достичь того, что рпрошедшего света будет значительна (см. Стопа в оптике).

  Среды, обладающие оптической анизотропией,по-разному поглощают лучи различных поляризаций. В частности, в областях собственных и примесных полос поглощения света двулучепреломляющие среды неодинаково поглощают обыкновенный и необкновенный лучи (см. Кристаллооптика ) ;это и есть их линейный дихроизм. Если толщина пластинки, вырезанной из анизотропного кристалла (с полосами поглощения в нужной области спектра) параллельно его оптической оси,достаточна, чтобы один из лучей поглотился практически нацело, то прошедший через пластинку свет будет полностью поляризован. Такие П называют дихроичными. К дихроичным П относятся и поляроиды,поглощающее вещество которых может быть как кристаллическим, так и некристаллическим. Важные преимущества поляроидов - компактность, большие рабочие апертуры (максимальные углы раствора сходящегося или расходящегося падающего пучка, при которых прошедший свет ещё поляризован полностью) и практически полное отсутствие ограничений в размере.

  П, действие которых основано на явлении двойного лучепреломления, подробно описаны в ст. Поляризационные призмы.Их апертуры меньше, чем у поляроидов, а габариты, вес и стоимость больше; однако они всё же незаменимы в ультрафиолетовой области спектра и при работе с мощными потоками оптического излучения.

  Пластинки из оптически анизотропных материалов, вносящие сдвиг фазы между двумя взаимно перпендикулярными компонентами электрического вектора Епроходящего через них излучения (соответствующими двум линейным поляризациям), называют фазовыми, или волновыми, пластинками (ФП) и предназначены для изменения состояния поляризации излучения. Так, циркулярные или эллиптическимие П обычно представляют собой совокупность линейного П и ФП. Для получения света, поляризованного по кругу (циркулярно), применяют ФП, вносящую сдвиг фазы в 90° (пластинка четверть длины волны, см. Компенсатор оптический ) .Двулучепреломляющие ФП изготовляют как из материалов с естественной оптической анизотропией (например, кристаллов), так и из веществ, анизотропия которых индуцируется приложенным извне воздействием - электрическим полем, механическим напряжением и пр. (см. Керра ячейка, Фотоупругость, Электрооптика) .Применяются также отражательные ФП (например, ромб Френеля, рис. 1 ); принцип их действия основан на изменении состояния поляризации света при его полном внутреннем отражении.Преимуществом отражательных ФП перед двупреломляющими является почти полное отсутствие зависимости фазового сдвига от длины волны.

  Все П (линейные, циркулярные, эллиптические) могут использоваться не только как П в собственном смысле слова (для получения света требуемой поляризации), но и для анализа состояния поляризации света, т. е. как анализаторы.Анализ эллиптически поляризованного света производят с помощью компенсаторов разности хода,простейшим из которых является упомянутая выше четвертьволновая ФП. Часто возникающую проблему деполяризации частично поляризованного излучения обычно решают не истинной деполяризацией (это - исключительно сложная задача), а сводят её к созданию тонкой пространственной, спектральной или временной поляризационной структуры светового пучка.

  Приборы для поляризационно-оптических исследованийотличает чрезвычайное разнообразие сфер применения, конструктивного оформления и принципов действия. Их используют для фотометрических и пирометрических измерений, кристаллооптических исследований, изучения механических напряжений в конструкциях (см. Поляризационно-оптический метод исследования напряжений), в микроскопии, в поляриметрии и сахариметрии,в скоростной фото- и киносъёмке, геодезических устройствах, в системах оптической локации и оптической связи,в схемах управления лазеров,для физических исследований электронной структуры атомов, молекул и твёрдых тел и др. Описанию многих из этих приборов посвящены отдельные статьи. Поэтому ниже следует лишь краткий обзор некоторых основных классов подобных приборов.

  Элементом большинства П. п. является схема, состоящая из последовательно расположенных на одной оси линейного П и анализатора. Если их плоскости поляризации взаимно перпендикулярны, схема не пропускает света (установка на гашение). Изменение угла между этими плоскостями приводит к изменению интенсивности проходящего через систему света по Малюса закону (пропорционально квадрату косинуса угла). Особое удобство этой схемы для сравнения и измерения интенсивностей световых потоков обусловило её преимущественное применение в фотометрических П. п. - фотометрах и спектрофотометрах (как с визуальной, так и с фотоэлектрической регистрацией). П. п. представляют собой основные элементы оборудования для кристаллооптических и иных исследований сред, обладающих оптической анизотропией - естественной или наведённой. При таких исследованиях широко применяются поляризационные микроскопы (см. Микроскоп ) ,позволяющие на основе визуальных наблюдений делать выводы о характере и величине оптической анизотропии вещества. Для прецизионного анализа оптической анизотропии и её зависимости от длины волны излучения применяются автоматические приборы с фотоэлектрической регистрацией. Практически всегда при количественном анализе анизотропии требуется сопоставить оптические свойства среды для двух ортогональных поляризаций - линейных, если измеряется линейный дихроизм или линейное двулучепреломление, и круговых при измерении циркулярного (кругового) дихроизма или вращения плоскости поляризации . Это сопоставление в электронной схеме прибора производится на достаточно высокой частоте, удобной для усиления сигнала и подавления шумов. Поэтому П. п. такого назначения часто включают поляризационный модулятор (см. Модуляция света ) .

 П. п. служат для обнаружения и количественного определения степени поляризации частично поляризованного света. Простейшими из таких П. п. являются полярископы - двулучепреломляющие пластинки, в которых используется интерференция света в сходящихся поляризованных лучах (хроматическая поляризация, см. Поляризация света ) .Типичный полярископ - пластинка Савара - показан на рис. 2 . Самые точные из полярископов позволяют обнаружить примесь поляризованного света к естественному, составляющую доли процента.

  Чрезвычайно существенную роль в химических и биофизических исследованиях играет обширный класс П. п., служащий для измерения вращения плоскости поляризации в средах с естественной или наведённой магнитным полем оптической активностью- поляриметры-и дисперсии этого вращения - спектрополяриметры. Относительно простыми, но практически очень важными П. и. являются сахариметры-приборы для измерения содержания сахаров и некоторых др. оптически-активных веществ в растворах.

  Лит.:Шишловский А. А., Прикладная физическая оптика, М., 1961; Меланхолин Н. М., Грум-Гржимайло С. В., Методы исследования оптических свойств кристаллов, М., 1954; Васильев Б. И., Оптика поляризационных приборов, М., 1969.

  В. С. Запасский.

Рис. 1. Ромб Френеля, вырезанный из оптического стекла. При близком к нормальному падении луча света, поляризованного линейно под углом 45° к плоскости падения, линейные составляющие луча, поляризованные параллельно и перпендикулярно этой плоскости, при каждом из двух полных внутренних отражений приобретают разность фаз в ¹/ ₈периода световой волны. Итоговая разность фаз в ¹/ ₄периода (90°) даёт луч, поляризованный по кругу (циркулярно).

Рис. 2. Полярископ Савара состоит из двух склеенных пластинок кристаллического кварца одинаковой толщины d, вырезанных так, что их оптические оси составляют с осью полярископа углы в 45°, и жестко связанного с пластинкой Савара анализатора, плоскость поляризации которого направлена под 45° к главным сечениям этой пластинки. На рис. изображена только пластинка Савара. При падении частично поляризованного света в поле зрения наблюдаются интерференционные полосы. В случае полностью неполяризованного света полосы отсутствуют при любой ориентации полярископа.

Поляризационные призмы

Поляризацио'нные при'змы, один из классов призм оптических.П. п. служат линейными поляризаторами-с их помощью получают линейно поляризованное оптическое излучение (см. Поляризация света ) .Обычно П. п. состоят из 2 или более трёхгранных призм, по меньшей мере одна из которых вырезается из оптически анизотропного (см. Оптическая анизотропия ) кристалла. Конструктивно П. п. выполняют так, что проходящее через них излучение должно преодолеть наклонную границу раздела 2 сред, на которой условия преломления света для компонент светового пучка, поляризованных в 2 взаимно перпендикулярных плоскостях, резко различаются. В частности, для одной из этих компонент на границе раздела могут выполняться условия полного внутреннего отражения,в результате чего через П. п. проходит лишь др. компонента. Таковы, например, широко распространённые П. п. Николя (часто называют просто николями, рис. 1 ) и Фуко ( рис. 2 ), в которых пропускается необыкновенный луч е(см. Двойное лучепреломление, Кристаллооптика) ,а отсекается - поглощается или выводится в сторону - обыкновенный луч о.Подобные П. п. называют однолучевыми. Двухлучевые П. п. пропускают обе взаимно-перпендикулярно линейно поляризованные компоненты исходного пучка, пространственно разделяя их. Чаще всего П. п. изготовляют из исландского шпата СаСОз, прозрачного в диапазоне длин волн l = 0,2-2